84 Vierteljahrsschrift d. Naturf. Gesellsch. in Zürich. 1920 
entspricht (analog wie von oben nach unten gespielte Klavierläufe, 
die bei verschiedenen Tönen beginnen, aber immer bei demselben 
tiefsten Tone endigen). Hiermit wird auch die verschiedene Hellig- 
keit der einzelnen Serienlinien zusammenhängen. 
Die Serienlinie grösster Wellenlänge, die das Wasserstoffatom 
in seinem Normalzustand ausstrahlen kann, strahlt demnach am häu- 
figsten, sie könnte also am hellsten erscheinen‘). Indessen wird 
dieser Normalzustand durch den thermischen oder elektrischen Er- 
regungszustand des Wasserstoffatoms beeinflusst: je heftiger seine 
Ätherhüllen-Agitation ist, um so mehr Ätheratome werden dauernd 
aus der Ätherhülle entfernt sein, einer um so höheren Serienlinie 
entspricht dann der Normalzustand des Wasserstoffatoms, so dass diese 
Serienlinie dann die am häufigsten ausgestrahlte, die vermutlich hellste 
sein wird, je nach der Intensität der Agitation. Neben diesen Serien- 
linien erscheinen dann immer noch die Schwebungslinien, die Differenz- 
linien jener Serienlinien mit der Seriengrenzlinie, der Eigenschwingung 
des Atomkerns?). 
Für den soeben beschriebenen Vorgang der Strahlung nach jeder 
Anlagerung von Ätheratomen muss also das Wasserstoflatom jeweils 
einen gewissen Ennergiebetrag aufwenden, den es durch die genannte 
Anlagerung von Ätheratomen erhalten hat. Wie gross mag etwa 
dieser Energiebetrag sein? Von N. Bohr (l.c. S.479) wird das 
elementare Energiequantum für den einfachsten Fall des strahlenden 
Wasserstoffatoms zu W — 2.107!! angegeben, und ähnliche, zum 
Teil viel kleinere Energiequanten sind von anderen Beobachtern für 
ähnliche elementare Quantenübertragungen aus ihren Versuchen be- 
rechnet worden?). Nehmen wir an, um nur ganz ungefähr die mög- 
liche Grössenordnung der Masse der Ätheratome zu schätzen, ein 
einziges Ätheratom habe sich bei diesem Strahlungsvorgang der 
Vgl. K. Langenbach, Ann. d. Phys. 70, 813, 1903; J. Holtsmark, 
Ann. d. Phys. 55, 245, 1918. 
?) Vgl.W. Ritz, Phys. ZS. 4, 406 (Hauptserie, 2. Nebenserie), 1902; F.Paschen, 
Ann. d. Phys. 27, 566, 1908; A.Sommerfeld, Ann. d. Phys. 57, 81, 85, 1916: 
Die Haupt- und die 2. Nebenserie lassen sich auch v=4 R S- Bi für m 
1 
=45,6...bew. v3 R 2 für m=5,6,7.... schreiben. Die 
höheren Obertöne des Atomkerns geben zu weiteren Serien Veranlassung. 
®) Vgl. W. Wien, Ann.d.Phys. 23, 432, 1907; H.A. Lorentz, Phys. Z$. 11, 
1249, 1910; F.Haber, Phys. ZS. 12, 1041, 1911; E.S.Bishop, Phys. ZS. 13, 115% 
1911; J. Stark, Phys. ZS. 73, 535, 1912; E. Zemplen, Phys. ZS. /4, 423, 1913; 
W.Seitz, Phys. ZS. 14, 659, 1913; ie Fr ank und 6. Hertz (v.Baeyer, Dem- 
ber) Verh. d. D. Phys. Ges. 73, 968, 
