Jahrg. 65. E. Meissner. Zu Christals Theorie d. Eigenschwing. steh. Gewässer. 529 
Sehr gute Resultate wird man vor allem erwarten dürfen, wenn 
sich das Profil von dem zum verwendeten Typus gehörigen nur wenig 
unterscheidet. Man könnte so z. B. den Einfluss kleiner Unebenheiten 
in den Profilen der Beispiele von $1 und $ 2 untersuchen. Wir ver- 
zichten darauf, dafür Formeln aufzustellen. Denn in diesem Fall wird 
ohne weiteres die Theorie anwendbar, die Lord Rayleigh für ein schwin- 
gendes System aufgestellt hat, welches sich von einem bekannten nur 
wenig unterscheidet. Sie erlaubt, die kleinen Korrekturen zu berechnen, 
die an den Schwingungstypen und den Perioden beim Übergang vom 
einen System zum andern anzubringen sind. Das Beispiel einer Saite 
mit wenig veränderlicher Dichte, das Rayleigh a. a. O. ausführt, lässt 
sich sofort auf den See von annähernd konstanter Tiefe übertragen. 
Wir schliessen mit der Bemerkung, dass die vorstehende Rechungs- 
weise sich auf die axialsymmetrischen Schwingungen eines axial- 
symmetrischen Sees ausdehnen lässt. 
Nimmt man den Seerand als Einheitskreis und ist r die Ent- 
fernung von der Symmetrieaxe h (r) die Tiefe, so ergibt sich für 
U,@/t@)rdr 
mit r?—= 2 die Differentialgleichung 
d’ U; & lei | 
dz? 4zh (2) 
mit den Randbedingungen 
U, UV 
sodass die Schwingungen dieselben sind, wie für einen Chrystalschen 
See von der Länge 1 und dem Tiefengesetz 
h* (@)=4-2-h(Vx) 
Dem See konstanter Tiefe entspricht z.B. der See des Beispiels IV, 
dem kreisförmigen See mit parabolischer Meridiankurve der See des 
Beispiels II. 
Zollikon-Zürich, Mai 1920. 
