eines galvauischeu Stromes aul' einen inagnetisclien Punkt. 269 



wir nach der Seite der Fläche hin hetraclilen, nach welcher die vor- 

 hin auf die Ebene des Winkels ^ gestellte Senkrechte weiset, so 

 kann man 



V^ p^ ds 



setzen, wobei die Integration sich über die ganze durch den Strom- 

 leiter begrenzte Fläche a erstreckt. 



Man lege unendlich nahe zu dieser Fläche auf der Seite, nach 

 welcher die Normalen gehen, eine zweite, und bezeichne das Stück 

 der Normallinie am Elemente da, Avelches zwischen beide Flächen 

 fällt, mit dp, ferner die dem Ende dieses Stückes entsprechende 

 Änderung von u mit du, so ergibt sich wegen 



COS d = -zr 

 dp 



und A=-^ 



die Formel 



V = 



riidd. 

 j ^p 



larstellen 



V— -1 -^ /i^ 



8p u J ^P 



Man kann diese Formel auch so darstellen : 



da 



u-\-8u. 



In dieser Gestalt lässt sie das Potenzial V als den Inbegriff der 

 Potenziale von Magnetismen erscheinen, welche auf beiden Flächen 

 so vertheilt sind, dass auf je zwei in normaler Richtung einander 

 correspondirende Elemente gleiche Mengen entgegengesetzter Magne- 

 tismen kommen und die Dichte des Magnetismus an jedem Elemente 

 wie da, dem entsprechenden Abstände dp beider Flächen an dieser 

 Stelle verkehrt proportionirt ist. Dieses Resultat ist derAmpere'sche 

 Satz, vermöge welchem die Action eines in sich zurückkehrenden 

 galvanischen Stromes in elektromagnetischer Hinsicht mit jener 

 einer beliebigen von ihm begrenzten und beiderseits in unendlicher 

 Nähe mit entgegengesetzten Magnetismen bekleideten Fläche über- 

 einstimmt. 



Man kann mittelst dieses Satzes auf eine sehr einfache Weise 

 zu dem Ausdrucke für das Gesetz der Action zwischen zwei Elemen- 

 tartheilchen galvanischer Ströme gelangen, zu welchem Ende man 



