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und = 0,731 ist. — Der so eben kurz bezeichnete Gang kann keine 



andere Formel wieder ff eben, als 1/ ]!L = — - — , worin y einen 

 * V h y +M 



variablen Werth hat, der am Wendepunkt bestimmt bei Verlängerung 



von iVum eben so viel wächst, als Fusse Kupferdrath in N hinzu- 



kcmmen. Z. B. in Nr. 1 unter I. berechnet man für iV = 6 -|- 12 



aus 



Vx = 



= 0,787 = 



y + 



, 2/ zu 14,8; demnach muss für 



V 



oder 



V 



N = 6 + li 



h 



16,8 + 4 



m 



y = 0,808 



wofür die Beobach- 

 tungen 



V 



-r = 0,809 

 h ' 



6+16 



18,8 



18,8 + k 



= 0,825 



= 0,822 



6 4-24 



26,8 



26,8 + 4 



= 0,870 



= 0,868 



= 6+32 

 34,8 



34,8 + 4 



= 0,894 



0,901 



= 6 + 40 



42,8 



42,8 + 4 



0,910 sein, 



= 0,918 geben. 



Die zwischen Beobachtung und Rechnung vorkommenden Dif- 

 ferenzen sind der Art, dass sie auch bei den sorgfältigsten Beobach- 

 tungen mit dem Luftthermometer nicht vermieden werden können, 

 insoferne eine Abänderung der beobachteten Erwärmungen, um i/g 

 bis 1/4* einen schon sehr merklichen Einfluss ausübt. Zur Prüfung 



der Formel schien es mir zweckmässiger zu sein, statt y— aus dem 

 am Wendepunkt entnommenen Werthe von g zu berechnen, lieber 

 umgekehrt aus den beobachteten Werthen von \f — die auf ein- 

 ander folgenden Werthe von y herzuleiten, die dann in demselben 

 Masse wie iV wachsen müssen; besonders wurde auch diese Berech- 

 nungsweise um desswillen nothwendig, weil der Ort des Wende- 

 punktes nicht scharf fixirt werden konnte. Eine Übersicht über die 

 sämmtlichen Resultate unter I, JI und III zeigt deutlich die Zuver- 

 lässigkeit der Formel. Somit hätten Avir dann an dieser Stelle die 

 erste sichere Basis gewonnen, von der aus die übrigen Berechnungen 

 geführt werden können, indem uns mit der Formel die Grundzüge 

 klar werden, die wir bei der Beurtheilung des Herganges festhalten 



