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cm 8 = (>-X) s + (y — Yf 



c m a = (r cos v — C cos Cotg y) s + (r sin v — Csin Cotg y) 3 

 cm z = r z + (? — 2 rCcos [v — Cotg <p] 

 nun ist aber v — Cotyp = f - 90° = — (90° — y) 

 C— r sin y 

 c m z = r z + r z sin y z — 2r z sin f z — r z cos f z 

 cm = r cos <p = CCotgy 



Es wird daher das Gewicht um eine Grösse 

 verschoben, welche jederzeit Cotg <o proportio- 

 nal ist. 



Bei dem Gebrauche , welchen man von dieser Curve am 

 Anemometer macht, bleibt die Linie oc unveränderlich, während 

 sich die Curve und mit ihr das ganze Coordinatensystem dreht. 

 Für den Anfangspunct der Curve A , wo r — C ist , fällt c 

 mit A zusammen, die Drehung, welche geschehen ist, um den 

 Punct m der Curve unter das Gewicht g g , oder in die Linie 

 st zu bringen, wird daher durch den Winkel Aoc gemessen. 



Es ist aber Aoc = v + 90° — ■ f = Cotg f. 



Es ist somit die Verschiebung des Gewichtes 

 gg' genau proportional der geschehenen Drehung. 



Der Druck, welchen das Gewicht gg auf den Punct m 

 ausübt , wirkt senkrecht auf die Oberfläche der Curve in diesem 

 Puncte und zwar nach der Richtung ine. Dieser Druck wird 

 die Curve um den Punct o zu drehen suchen. Zerlegt man den 

 Druck in eine Componente senkrecht auf m o und eine andere 

 parallel zu mo, so wird nur die erstere zur Drehung beitragen. 

 Sie ist aber proportional der Grösse r sin <p = C, d. h. i n 

 welchem Puncte der Curve sich auch das Gewicht 

 gg' befinden mag, immer ist sein Effect bezüg- 

 lich der Drehung der Curve derselbe. 



Dieser gewiss merkwürdigen Eigenschaften wegen verdient 

 die Curve, dass wir uns noch länger damit beschäftigen. 



Das Element ds der Länge wird ausgedrückt durch 



ds = Vdx 2 + dy z = Vdr z + r z d^= dr\ (1 + r 8 ^) ; 



bd v cos o 

 en war -=— = i_ 



dr r sin y 



, d >• r d r 



ds— --.— = — n 

 sm <? C 



