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verbessern lassen, und dass sie erst dann zu vergleichenden 

 Versuchen werden mit Sicherheit gebraucht werden können. 



Dieses hier mitgetheilte Resultat meiner Versuche lässt 

 sich aber auch aus dem aufgestellten Gesetze der magnetischen 

 Fernwirkung galvanischer Ströme, welches ich, vorläufig gesagt, 

 so ziemlich bestätigt gefunden habe , recht gut ableiten. 



Denkt man 

 sich den galvani- 

 schen Strom im 

 magnetischen Ae™ 

 quator senkrecht 

 auf das Papier in 

 A , die Magnet- 

 nadel NS in der 

 horizontalen Ebe- 

 ne des Stromes 

 und lothrecht auf 

 den Strom , so 



\k 



wirkt die Totalkraft des Stromes, die ich mit NK 



SZ = F 



bezeichnen will, auf die Pole der Nadel so, dass beide lothrecht 

 herab gezogen werden. In diesem Falle konnte keine horizon- 

 tale Coniponente entstehen, und hiemit könnten auch die Schwin- 

 gungen der Magnetnadel nicht beschleunigt werden. Wird aber 

 die Nadel bis O gehoben, so ist die Totalkraft des Stromes, 

 weil sie immer senkrecht wirkt auf die Ebene , welche sich 

 durch den Magnetpol N' und den Polardraht A legen lässt, 

 gleich N'K' = F'. Diese Kraft zerfällt in die zwei auf einander 

 senkrecht stehenden Componenten IE! und IN' oder v und h. 

 Die horizontale Componente h ist derjenige Theil der Strom- 

 kraft , welcher die Schwingungen der Nadel beschleunigt. 



Nach dem Gesetze der Fernwirkung der galvanischen Strö- 

 me hat man: F: F' = AN' : AN und wenn man F = 1 setzt, 

 AN 



F' = 



AN' 



Da sich wegen der Aehnlichkeit der Dreiecke IK'N' 



und ONA verhält N'K : N'l = AN! : AO oder F' : h == 



A^O _ AN .AO PN .AO 



'AN ' 



AN'iAO, so ist h = 



Dieho- 



AN Z ON* + AO»' 



rizontale Componente also , welche auf die Nadel wirkt, ist bei 



