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Bezeichnet man In I. die Grösse des Ableitungswinkels mit 

 A, den speclfischen Leitungswiderstand Inder ganzen Kette mit R, 

 die elektromotorische Kraft mit E, ferner die gleichnamigen Grös- 

 sen in IL mit a, r, e, so hat man: 



e . . E 



sina= — , sin A= -jt 

 r ' R 



und weil E=e ist 



sin . a R 

 sin . A r 



Der Leitungswiderstand hängt bekanntlich bei gleicher Tem- 

 peratur ab von der Natur des Widerstand leistenden Stoffes, 

 von der Länge des Weges, den der Strom in demselben durch- 

 läuft, und von dem auf der Stromrichtung senkrechten Querschnitte 

 des Leiters. Ist die Kette sehr lang und der Widerstand im Elektro- 

 motor sehr gering, wie dieses in den hier besprochenen Ver- 

 suchen der Fall war, so kann man vom Leitungswiderstand im 

 Elektromotor ganz absehen und den gesammten Widerstand als 

 von der Drahtleitung und respective von der Erde abhängig be- 

 trachten. Nennt man nun die Drahtlänge, welche der elektrische 

 Strom zu durchlaufen hat, wenn er Im Drahte hin und zurück 

 geht L, jene welche er durchströmt, wenn er bloss im Drahte 

 hinfllesst , aber in der Erde zurückkehrt / , ferner die Entfer- 

 nung der zwei Stationen, w^elche zum Versuche ausgewählt wer- 

 den, in gerader Linie A, bezeichnet endlich Jf eine vom speclfischen 

 Leitungswiderstande des Drahtes und von seinem Querschnitte 

 bei der Länge = 1 abhängige Grösse, m hingegen eine ähnliche 

 für den vom elektrischen Strome durchflossenen Theil des Erd- 

 körpers, so hat mau: 



R^ML, r^Ml + ml; 



daher 



sin a ML . .,. , M X sin a 



und endlich — = 



sinA Ml + 1111 m LsinA'-~l sin a. 



Die von Wien nach Gänserndorf gezogene Drahtleitung ist 

 ICIOO" lang, ferner ist eine Spirale von einem 0,19 L. dicken, 

 130 F. langen Kupferdraht eingeschaltet, die demnach denselbenWI- 

 derstand leistet wie ein 1 Linie dicker Kupferdraht von 600" 

 Länge. Es muss demnach die ganze Drahlleltung bezüglich ihres 



