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solchen Umständen eine Untersuchung' dieses Gegenstandes nicht 

 schon gleich von Vorneherein aufgegeben werden , so galt es 

 nunmehr eine Erscheinung aufzufinden, welche mit der Refrac- 

 tion nicht bloss äusserlich und zufällig, sondern innerlich und 

 nothwendig zusammenhienge , und zugleich der Beobachtung 

 zugänglicher wäre , als die unmittelbare Wahrnehmung der 

 akustischen Brechung selber. Als eine solche Erscheinung 

 glaube ich nun die totale Reflexion bezeichnen zu dürfen. — 

 Vorausgesetzt , beim Schalle finde überhaupt Brechnng statt, 

 und es sei auch für diesen Fall , wie wahrscheinlich, das Bre- 

 chungsverhältniss des Einfalls- und ßrechungs -Sinuses ein 

 constantes , so nuiss sich nothwendig eine totale Reflexion ein- 

 finden , und wo diese beobachtet wird, ist man vollkommen be- 

 rechtiget, jene als in Wirklichkeit vorhanden anzunehmen. — 

 Wie nun im Allgemeinen aus der beobachteten Erscheinung der 

 totalen Rettexion der numerische Werth des Brechungsquo- 

 tienten n in allen vorkommenden Fällen möglicherweise gefunden 

 werden kann , lässt sich auf nachfolgende Weise einsehen. — 

 §. 2, Es sei Fig, 1, AB CD irgend ein fester oder tropf- 

 bar flüssiger Körper , und es werde angenommen, dass er den 

 Schall fortleite und ihn stärker breche , als das umgebende 

 Mittel. Der Quotient für die Brechung zum Einfallslothe wer- 

 de ferner mit n bezeichnet. Diess vorausgesetzt ist demnach in 

 Uebereinstimniung mit den Bezeichnungen in Fig. 1.: 



sin (f 



sin ^ 

 und da für den Fall einer totalen Reflexion 



und somit 



sin y = 1 , 



wird , so erhält man sofort die beiden Formeln : 



w »*= jhTj ""^ (^y ^^ '^ --¥- 



Denkt man sich daher den Strahl QE von Q^ als dem 

 Orte einer Schallquelle , ausgehend und berücksichtiget man, 

 dass beim Schalle voraussichtlich LQ = d gegen EL = a 

 jedenfalls sehr klein ist; so erhält man beziehungsweise, wegen 



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