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den; Eisen z. B. sehr stark, Kupfer und Platin hingegen so 

 wenig, dass selbst leichte Drathstückchen dieser Metalle von 

 den kräftigsten Magneten nicht getragen werden. 



Man nehme, diess vorausgesetzt, C in der unendlich klei- 

 nen Distanz e von einem Magnet, dessen Magnetismus unverän- 

 derlich ist, befindlich an. Alle freien Magnetismen des letzte- 

 ren , die sich in derselben unendlich kleinen Distanz £ von C 

 befinden, werden daselbst eine Menge Magnetismus m^ frei ma- 

 chen, die nur ein Theil des gesammten in C auftretenden, von 

 der vertheilenden Wirkung aller übrigen Puncte herrührenden 

 Magnetismus sein wird; man hat in diesem Falle den mit 1} 

 analogen Ausdruck: 



wenn man y Sm auf alle freien Magnetismen bezieht, deren Di- 

 stanz von C gleich e ist, auf diese Weise erhält man 



^^ ccfdmt ' 



Da nun m immer kleiner ist als /"3m kann dieser Ausdruck 

 nicht unendlich werden, wie klein s auch genommen werden mag, 

 so lange a von verschieden ist, d. h. der Körper noch magne- 

 tisch werden kann. 



Auf dieselbe Weise erhält man den Werth von 



ßfim,,0 = f^ 



JWe 



welcher in dem Falle, dass ju. =0 würde, sich auf reducirt. 



§. 7. Wir wollen nun zu einer näheren Betrachtung des 

 Integrales 5) schreiten. Dieses besteht zunächst aus zwei Theilen, 

 deren einer : f <x F (^R) ^ m von der vertheilenden Wirkung des 

 fixen Magnetes, der andere von der Einwirkung des umgebenden 

 Mediums abhängt. Dieser zweite Theil: fxßf(mi, p)F(r) 8 ?w 

 wird im Allgemeinen um so grösser je kleiner der erste Theil 

 ist, ausser es ist a = oder F(r) nur verschwindend kleiner 

 Werthe fähig, d. h. der vertheilende Einfluss des umgebenden 

 Mediums auf den Körper wird um so bedeutender, je grösser 

 des letzteren Coercitivkraft ist im Vergleiche mit jener des 

 Mediums« 



