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dort, bis 1, sondern nur bis 2. entsprechend einem Gangunterschiede 



von j. Ist das Metallblättchen nur auf einer, gleichviel auf wel- 

 cher Seite, von Luft, auf der andern von Glas, begränzt, so vfird die 

 PhasendifFerenz weit kleiner. Die Intensität ist stets bei der senk- 

 recht zur Einfallsebene polarisirten Componente am grössten , umge- 

 kehrt wie beim reflectirten Lichte, und zwar desto grösser mit wach- 

 sendem Einfallswinkel. Mit der Dicke und Undurchsichtigkeit der 

 Metallschicht steigt die Phasen- und Intensitätsdiflferenz. Dieselben 

 Resultate ergeben sich aus Versuchen, die der Verf. zur Bestimmung 

 der Lichtgeschwindigkeit in den Metallen angestellt hat. Durch eine 

 schon zu andern optischen Versuchen benutzte Vorrichtung von zwei 

 planparallelen Glasplatten (s. diesen Jahrg. Heft 7 — 8, p. 62) werden 

 zwei Bündel interferirender Strahlen erhal-ten, die durch ein Flintglas- 

 prisma zerlegt werden. In den Gang der beiden Strahlenbündel 

 wird vor der oberen Hälfte des Spectrums ein Metallblättchen und 

 ein Compensator eingeschaltet, durch dessen messbare Drehung die 

 Verlangsamung oder Verschnellerung der durch das Metall gegange- 

 nen Strahlen, und somit die Verschiebung der Interferenzstreifen im 

 Spectrum aufgehoben wird. Es ergiebt sich durch Wiederholung der 

 Experimente im luftleeren Räume, dass in den Modificationen des 

 Goldes und Silbers, die mit blauer oder blaugrüner Farbe durchsich- 

 tig sind, das Licht eine grössere Geschwindigkeit hat, als selbst im 

 leeren Räume: bei gelben durchscheinenden Varietäten beider Metalle, 

 so wie beim Platin ist die Geschwindigkeit geringer als in der Luft. 

 Mit geringen Fehlern ist für Platin der ßrechungsexponent n = 1,9493, 

 für Gold 0,2705, für Silber etwa 0,5. — Bei Berücksichtigung der 

 elliptischen Polarisation findet man auch hier, dass mit wachsendem 

 Einfallswinkel die Verzögerung für senkrecht zur Einfallsebene po- 

 larisirtes Licht, zunimmt, für parallel polarisirtes abnimmt. Dies er- 

 laubt für durchgegangenes Licht dieselben Betrachtungen, wie für re- 

 flectirtes (s. p. 62), nach denen aus der Vergrösserung des Phasen- 

 unterschiedes mit wachsendem Einfallswinkel bei der parallel zur Ein- 

 fallsebene polarisirten Componenten folgt, dass die Schwingungen der 

 Aethertheilchen in der Polarisationsebene erfolgen. — (Pogg. Ännal. 

 CäIX, 368.) J. M. 



E. Reusch, über das Schillern gewisser Krystalle. 

 — Verf. setzt auseinander, dass der katoptrische Schiller des Adular 

 und Labrador von einem feinen die ganze Masse schräg gegen die 

 Krystallfläche durchziehenden Blätterbruch herrühre. Man kann sich 

 die "Wirkung eines solchen Blätterbruches verdeutlichen, wenn man 

 zwei congruente möglichst spitzwinklige Prismen so aufeinanderlegt, 

 dass sie ein Parallelogramm bilden, lässt man darauf einen Lichtstrahl 

 fallen, so wird derselbe beim Eintritt gebrochen, an der dünnen Luft- 

 schicht, die die Stelle des Blätterbruchs vertritt, reflectirt und end- 

 lich beim Austritt wieder gebrochen wenn derselbe überhaupt noch 



