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Schirme die Axe der Diopter schneidet, während der Zeit dieses Schneidens 
einem Lichtstrahlenbündel verstattet, in unser Auge zu dringen, d.h. einen Licht- 
eindruck auf der Relina unseres Auges hervorzuhringen, der sogleich wieder ver- 
schwindet und erst wieder erneuert wird, wenn die Oeffnung im Schirme der 
Feder beim zweiten Theil ‘ıhrer Schwingung in, der entgegengesetzten Richtung 
die Axe der Diopterröhre schneidet. Die Zeit, die zwischen zwei solchen Licht- 
eindrücken verfliesst, ist gleich der Dauer einer Schwingung, die aus der Länge 
der vibrirenden Feder leicht berechnet werden kann. Jeder dieser Strahlenbün- 
del nun, der die Retina in dem Moment trifft, in welchem die Schirmöffnung 
die Axe der Diopterröhre schneidet, wird auf der Retina Schwingungen hervor- 
rufen, die mit der Schwingungs-Amplitude der Originalwelle in einem bestimm- 
ten Verhältnisse stehen und fortdauern, wenn die erregende Original-Ursache be- 
reits zu wirken aufgehört hat, die aber desto länger dauern werden, je grösser 
die Gewalt des ersten Eindrucks der Lichtwelle oder des Strahlenbündels war. 
Dauert der erste Eindruck auf der Retina länger, oder so lange fort, bis der 
zweite Lichteindruck auf der Retina bei der zweiten Schwingung der Feder er- 
folgt, so wird der Lichteindruck im Auge fortzudauern scheinen , so lange die 
Feder mit dem Schirme schwingt, trotz des regelmässigen Aufhörens der erre- 
genden Ursache; dauert hingegen der Lichteindruck nicht bis zum Beginnen des 
nächsten Lichteindruckes der nächsten Schwingung, so wird zwischen den mit 
jeder Schwingung correspondirenden Lichteindrücken ein dunkles Intervall fol- 
gen, oder der Lichteindruck wird wenigstens an Intensität abnehmen und wie- 
der zur vollen Intensität steigen mit der zurückkehrenden Schwingung des Schir- 
mes; d.h. das leuchtende Bild wird zu zittern scheinen. In beiden Fallen ha- 
ben wir noch kein Maass der Dauer des leuchtenden oder des dunkeln Inter- 
valls. Geseizt nun, wir haben die Schwingungen der Feder so weit verlang- 
samt, dass wir ein dunkles Intervall zwischen zwei leuchtenden Eindrücken oder 
überhaupt ein Zittern des Lichtbildes bemerken, so dürfen wir nur mittelst des 
Getriebes die Feder so lange behutsam verkürzen, d.h. die Zahl der Schwin- 
gungen vermehren, bis kein dunkles Intervall zwischen zwei leuchtenden Ein- 
drücken bemerkt wird. Die Dauer des Lichteindruckes hält nun so lange an, 
bis der zweite erfolgt oder bis das leuchtende Bild ruhig im Auge erscheint. 
In diesem Fall ist natürlich die Dauer einer solchen Federschwingung der Dauer 
des Lichteindrucks gleich. Jede beliebige Länge der Feder kann sehr genan ge- 
messen werden und so lässt sich auch die Zahl der Schwingungen sehr leicht 
daraus berechnen , denn diese werden sich umgekehrt verhalten, wie die Qua- 
drate der Federlängen. Bezeichnen wir die bekannte Anzahl der Schwingungen 
der unverkürzten Feder in einer Sekunde mit n, die Länge der Feder mit L, 
die verkürzte Länge der Feder mit ] und die dieser Länge entsprechende Anzahl 
nL2 
der Schwingungen mit N, so haben wir den Ausdruck N = TI oder wenn wir 
die ursprüngliche Länge der Feder —= | annehmen, so wird der Ausdruck noch 
n Ä H h 5 
einfacher N = RR» Nennen wir ferner die gesuchte Zeit der Dauer einer Vi- 
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bralion S, so ergibt sich der Ausdruck S = vr) der uns also auch die Zeit 
der Dauer eines Lichteindruckes gibt. Das Quadrat der Dauer eines Lichlein- 
druckes auf der Retina ist nun gleich der Intensität dieses Lichtstrahls oder 
wenn wir die Intensität des Lichtstrahls mit J bezeichnen, so haben wir J = 
L! 
Er bezeichnen wir die Intensität eines andern Lichtstrahlenbündels mit i, die 
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entsprechende Länge der Feder mit |, so haben wir dafür wieder i = Er und 
wenn wir diese beiden Ausdrücke mit einander vergleichen, so ergibt sich das 
Li 
Verhältniss Ze er Wir erhalten auf diese Weise ein Maass für den abso- 
