156 



der positiven Seite noch ein kleines Spiegelbild des ganzen Funkens. 

 Sind die beiden Pole bis zu einem kleinen Punkt mit Schellack überzo- 

 gen, dann zeigen sich an jedem ein kleines Lichtbüschel verbunden 

 durch eine sehr helle Lichtlinie. F. glaubt beobachtet zu haben, 

 dass beim Ueberspringen zwischen gleichartigen Polen meist am ne- 

 gativen Pole die grössere Lichtintensität vorhanden sei. Kupferpole 

 gaben eine sehr geringe, Magnesiumpole eine hohe Intensität der pho- 

 tographischen Wirkung des Entladungsfunkens. Bei notirendem Spie- 

 gel zeigen die Bilder ein sehr verschiedenes Ansehen, je nach dem 

 sie mehr oder weniger auseinander gezogen sind. Bei langem gut 

 schliessendem Leitungsbogen zeigen sich eigenthümliche Erscheinun- 

 gen, je nachdem man den Funken zwischen Drahtspitzen, ganzen Ku- 

 geln oder mit Schellack bis auf eine kleine freie Stelle überzogenen 

 Kugeln überspringen iässt. Es zeigen sich einzelne Querabtheilun- 

 gen im Bilde, die auf ein stossweises Austreten des Lichtes schlies- 

 sen lassen, welches besonders bei Eisenpolen deutlich hervortritt und 

 eine grössere Lichtstärke am negativen Pol im Gefolge hat. Die durch 

 die Entladung fortgeschleuderten Massentheilchen der Pole beschrei- 

 ben im photographischen Bilde eigenthümliche Curven, die aber keine 

 Regelmässigkeit zeigen. Im Allgemeinen sieht man jedoch besonders 

 bei Eisenpolen ein gewisses Alterniren in der Lichtintensität an bei- 

 den Polen. Auch auf die Länge der Zeit, während welcher die ein- 

 mal ins Glühen gebrachten Theilchen ihre Temperatur behielten, ist 

 die Art des angewendeten Metallpoles von Einfluss. Zinn schien sie 

 am schnellsten zu verlieren, ihm zunächst stand Zink, am längsten 

 behielt sie Platin, und diesem sehr nahe das Silber. In Bezug auf 

 die Oscillationsdauer glaubt F. annehmen zu dürfen, dass die Schlag- 

 weite oder die Höhe der Ladung keinen wesentlichen Einfluss habe; 

 denn bei der Summe der Abstände des Spiegels vom Funken und des 

 Spiegels von der photographischen Platte von 1054 mm und bei 98 

 Rotationen des Spiegels in der Secunde betrug die Dauer einer Os- 

 cillation für 4mm Schlagweite 0",0ü000304 und für 8mm 0",00000305; 

 und bei Anwendung von 16 Flaschen war die mittlere Breite einer 

 Querabtheilung 4,76 mm bei 8 Flaschen 4,89 mm. Veränderung der elek- 

 trischen Oberfläche äussert seinen Einfluss auf das Gesetz dahin, dass 

 T = ays, wo a eine constante, s die Flaschenzahl bedeutet. Da der 

 Spiegel zu 925 Rotationen während der Entladung von 16 Flaschen 

 54,5, von 8 Flaschen 37,3, von 4 Flaschen 26, von 2 Flaschen 25,8 

 See. gebrauchte, so ergeben sich für die Oscillationsdauer folgende 

 "Werthe bei 16 Flaschen 0,0000446 See. 



8 » 0,0000414 „ 



4 „ 0,0000224 „ 



2 „ 0,0000156 „ 



F. glaubt, dass die Formel t = ays einer Verallgemeinerung fähig 

 sei und hat zu diesem Zwecke noch weitere Versuche gemacht, in- 

 dem er eine kleinere Anzahl Flaschen sich gegen eine grosse Anzahl 

 entladen Hess. Er fand, dass die berechnete Oscillationsdauer mit 



