4 SULLA TEORIA DELL'ATTRITO DI N. PETROFF 



viscosità del liquido , due coefficienti di attrito esterno del lubrificante 

 colle due superficie metalliche. I prodotti di questi coefficienti per le 

 superficie in movimento e per la loro velocità relativa esprimeranno le 

 resistenze parziali dell'attrito. 



Dalle sue considerazioni teoriche il Petroft' arrivò alla seguente espres- 

 sione della resistenza di attrito alla superficie di un cilindro verticale 

 di lunghezza infinita, il quale ruoti entro un altro cilindro concentrico 

 riempito di liquido. Se indichiamo con F detta resistenza di attrito, 

 con w la velocità relativa dei due corpi solidi alle loro superficie di 

 contatto, con S la grandezza di questa superficie, con £ lo spessore medio 

 dello strato lubrificante, con « il coefficiente di attrito interno, secondo 

 la definizione datane da 0. E. Meyer *, con X e )>., i due coefficienti 

 di attrito esterno del liquido rispettivamente col cilindro interno e col 

 cilindro esterno si ottiene 



Per stabilire però in modo completo il valore della resistenza di attrito 

 si deve poi anche conoscere il rapporto fra l'attrito ed un'altra forza, 

 la quale agisce simultaneamente coll'attrito, e dalla quale questo dipende. 

 Si deve cioè valutare la pressione che agisce normalmente sugli ele- 

 menti della superfìcie di attrito. 



Il rapporto numerico fra la resistenza di attrito e la pressione nor- 

 male è il coefficiente di attrito totale. Se indichiamo con P detta pres- 

 sione, con /' detto coefficiente, abbiamo F — f P. 



E siccome nella maggior parte dei casi si può ammettere che la pres- 

 sione normale sia distribuita uniformemente sopra tutta la superficie 



di contatto dei corpi che scorrono 1' uno sull'altro, così se indichiamo 



P 

 con p la pressione sopra l'unità di superficie sarà £ = — perciò la for- 

 inola (1) si potrà scrivere : 



1< = 



+iH)" 



e quindi il coefficiente di attrito sarà espresso da : 



r. ir 



+ V*- 



(2) 



Journ. th Creile, t. LIX, p. 229. 



