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abhängig ist von der Föns, unter welcher die sie erzeugenden 

 Entladungen« erscheinen; Auch mit Wlildners zweiter Bebaoptang: 



im Funken sind es stets nur Sehr wenige Moleküle also eine Hehr 

 dlinne Schiebt des Gases, welche leuchten, kann Verl", seine Ver- 

 suche nicht in Einklang bringen. Er hat in verdünnten Gasen 

 Funken von mehren Cm. Durchmesser erhalten können. Das Licht 

 solcher Funken in Luft ist blau oder rosa mit den Nuancen, welche 

 durch Intensitätsinderungen und den verschiedenen Sättigungsgrad 

 dieserFarbe hervorgerufen werden. Das Licht dicker Funken im Was- 

 serstoff ist bläulichweiss, fleischfarben, waizengelb, gelbrothundblut- 

 roth. Bei Anwendung von Flaschen, die eine Luftstrecke zu durch- 

 schlagen haben, gelingt es in dünner Luft weisse, in Wasserstoff rothe 

 Funken zu erzeugen, welche die bezüglichen Linienspektra geben und 

 die in verschiedenen Versuchen bei noch geringer Schlagweite Röhren- 

 theile von V/o Cm. Weite ausfüllt. Weiter behauptet Wiillner, dass 

 die das Bandenspektrum producirende Entladung eine stets relativ 

 dicke Schicht Gas zum Leuchtenbringt. Die Relation ist auf den Durch- 

 messer der Entladung mit Linienspektrum bezogen. Dies wird z. Th. 

 schon durch wenige Versuche widerlegt. In capillaren Röhren 

 kann man für Luft ein reines Bandenspektrum erhalten , während 

 Linienspektra von viel stärkeren Luftsäulen erzeugt werden können. 

 Der in dichter Luft dünne, weisse, von einer Aureole umgebene 

 Inductionsfunken tritt bei Steigerung der Dichte nicht plötzlich auf, 

 sondern entwickelt sich durch Farbenäuderung aus einem dünnen 

 gelben Faden , der in engen Röhren auch isolirt auftreten kann. 

 Das Spektrum dieses Fadens besteht aus Banden, der rotirendc 

 Spiegel weist die Funkennatur nach , seine Dicke ist weit geringer 

 als die starken Flaschenfunken mit Linienspektrum. In weiten 

 Röhren gehen von der posit. Elektrode bei hohen Dichten und an- 

 gemessenen Stromintensitäten karmoisine dünne Entladungen all- 

 seitig baumästig aus , ihre Dicke ist oft kaum Zwirnsfaden gleich, 

 ihr Spektrum besteht aus Banden. Nach all diesem ist die Annahme 

 nicht zulässig, dass das Bandenspektrum aus der Strahlung einer 

 dicken Schicht durch Superposition der Helligkeit oder auswählende 

 Absorption hervorgehe, giebt ja bei Einschaltung der Flasche eine 

 mehr als Cm. dicke Schicht noch ein Linienspektrum, während ohne 

 Condensator selbst die capillare Gassäule derselben Röhre ein 

 Bandenspektrum liefert. Sonach fällt die Wüllnersche Hypothese 

 über die Entstehung der Spektra verschiedener Ordnung als unbe- 

 gründet hin. Die Annahme, dass gewisse Aenderungen und Phasen 

 der Gasspektra an bestimmte Druckwerthe geknüpft seien , liegt 

 fast allen Arbeiten seit Wüllner zu Grunde. Man hält die Druck- 

 röhren, bei denen eine gewisse Form des Spektrums auftritt, zwar 

 für verschieden, je nachdem der einfache Inductionsstrom oder die 

 Entladung der Leidener Flasche das Gas zum Glühen bringt, für jeden 

 dieser Modi aber scheinen die in concreten Versuchen erhaltenen 

 Zahlenwerthe als physikalische Constanten zu gelten, die nur nach 



