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teten Knotenlinien nicht hervorbringen kann und daher die 
zugehörigen Töne noch gar nicht kennt; indessen bleibt 
mir die Verschiedenheit der Töne, die bei Zusammensetzung 
mit gleichen und mit entgegengesetzten Schwingungszu- 
ständen entstehen, räthselhaf. Der andere Angriff Mous- 
sons, die Zusammensetzung von Schwingungsarten mit ver- 
schiedenen Tönen, kann nur bezogen werden auf die Chlad- 
nische Figur 5lla (vgl. $ 6), und deren Componenten sind 
ja nur um einen Ton verschieden, 
Zum Schluss seiner Abhandlung erweitert Wheatstone 
seine Theorie auf Holzplatten, die wegen der verschiedenen 
Elasticität nicht quadratisch sondern oblong sein müssen, 
um die gewöhnlichen Figuren zu erhalten. Hierzu ist noch 
zu bemerken, dass R. König in Paris 1864 die vorliegende 
Theorie auf oblonge homogene Scheiben erweitert hat, wenn 
auch zunächst nur für Schwingungsarten entsprechend de- 
nen des $ 3 bei Wheatstone. Die Scheiben müssen natür- 
lich solche Längen-Verhältnisse haben, dass eine Schwin- 
gungsart mit mLinien in der einen Richtung denselben Ton 
giebt, wie eine Schwingungsart mit nLinien in der andern 
Richtung. Es bilden sich dann Linien, welche die Seiten 
der Platte unter Winkeln von 45° schneiden und daher eine 
Figur geben, welche, wie schon Chladni bemerkt, aus den 
Figuren 0|2 und 02 resp. deren Hälften und Vierteln zu- 
sammengesetzt erscheint (vgl. Tafel V, letzte Reihe). Zur 
Hervorbringung dieser Figuren hat man aber nicht, wie 
man leicht glauben könnte, eine Platte zu wählen, deren 
Seiten sich verhalten wie m:n, man muss vielmehr nach 
den Angaben Chladnis den Platten folgende Dimensionen 
geben: m:n Breite : Länge 
2:83 3:5 
2:4 SR. 
3:4 DB 
Die Figuren wo m:n = 3:5 und = 4:5 hat Chladni 
nicht erhalten. Meine Versuche bestätigen, dass bei diesen 
Dimensionen die Figuren ziemlich leicht, bei den genauen 
Dimensionen m:n sehr schwer oder gar nicht entstehen. 
Weitere Versuche würden zu zeigen haben, ob die Chlad- 
Bad. XXIX, 1867. 11 
