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Hier tritt die symmetrische Lage der Knoten, sowie 
der Unterschied zwischen einem geraden und einem unge- 
raden n noch deutlicher hervor als bei den Formeln (5). 
Die Zeit T, welche zu einer ganzen Schwingung d.h. 
zu einem Hin- und Hergang eines jeden Punctes der Reihe 
nöthig ist, hängt ab von der Dichtigkeit (d) und Elasticität 
(e) der Reihe; es lässt sich beweisen (cf. Wüllner 8.389), dass 
dieselbe bestimmt ist durch die Gleichung: 
DAN LM 
"oanV e 
wo a eine gewisse constante Grösse bedeutet. — Die Zahl 
der Schwingungen die sich in der Zeiteinheit vollziehen istnun 
1 
I == T also 
n. je 
N Ve 
(8) N arvaz 
Hat man nun statt der einfachen Reihe von Puncten 
einen Körper der sich der Form einer Linie mehr oder we- 
niger nähert, also entweder einen Stab oder einen Streifen, 
welchen letztern man betrachten kann als eine Schaar pa- 
rallel neben einander hinlaufender Fasern oder Punctreihen, 
so modifieiren sich die in Gleichung (4)— (8) aufgestellten 
Gesetze. Es tritt nämlich zunächst eine Verschiebung der 
Knotenpuncte von der Mitte nach den Enden des Stabes zu 
ein, es kann aber diese Verschiebung mit Hülfe der elemen- 
taren Mathematik nicht bestimmt werden, es sei daher hier 
nur bemerkt, dass Euler für die Amplituden der einzelnen 
Puncte eines Stabes oder Streifens eine sehr complicirte 
Formel aufgestellt hat, und dass Strehlke (Poggendorffs 
Annalen 28, 512) und Seebeck (ebda 73, 442; Doves Re- 
pertorium 8, 46) die Lage der Knotenpuncte nach dieser 
Formel berechnet haben. Seebecks Berechnung ist die ge- 
nauere; er findet, dass die Knoten folgende Entfernungen 
vom freien Ende haben: 
erster zweiter dritter 
0,2242 
0,1321 0,5000 
0,0944 0,3558 
0,0734 0,2768 0,5000 
oh 
3 SSS 
Nun 
po» 
