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Fasern; jede dieser Schaaren kann man sich zu einem Strei- 
fen vereinigt denken, so dass die ganze Scheibe als aus 
mehreren unter verschiedenen Winkeln sich kreuzenden 
Streifen zusammengesetzt erscheint. Jeder Punct der Scheibe 
gehört nun sämmtlichen in der Platte gedachten Streifen 
an und nimmt an den Bewegungen derselben Theil. In 
Folge dessen setzt sich seine Bewegung zusammen aus der 
Bewegung aller Fasern in denen er enthalten ist, oder die 
sich in ihnen kreuzen. Da wir nur transversale — d. h, 
senkrecht gegen die Ebene der Platte gerichtete — Schwin- 
gungen betrachten, da ferner diese transversalen Schwin- 
gungen verhältnismässig kleine Amplituden haben, so fin- 
det man die gesammte Amplitude jedes Punctes durch Ad- 
dition seiner Theilamplituden, nämlich der Amplituden die 
er als Punct jeder einzelnen Faser haben würde, Wir set- 
zen nun nach der Wheatstoneschen Theorie nur solche 
Schwingungsarten zusammen, die sich gleich schnell voll- 
ziehen, so dass die einzelnen Puncte vermöge aller Schwin- 
gungsarten stets gleichzeitig durch die Gleichgewichtslage 
gehen; wir nehmen ferner der Einfachheit wegen mit Wheat- 
stone an, dass die Schwingungen jeder Faser den in Glei- 
chung (4) bis (7) des $ 1 angegebenen Gesetzen folgen. 
Wir betrachten also die Scheibe als eine aus einer Anzahl 
materieller Puncte bestehende Ebene ohne Dicke, die Puncte 
derselben sind in mehreren Punctreihen angeordnet, und 
diese Punctreihen folgen den einfachen Gesetzen des vori- 
gen Paragraphen. . 
Die Richtung der parallelen Punctreihen kann sehr 
verschieden sein, im einfachsten Falle sind sie parallel zu 
den Seiten, sie können aber auch gegen dieselben geneigt 
sein, etwa in diagonaler oder auch in einer andern Rich- 
tung. 
Wenn wir nun zunächst Punctreihen oder Fasern pa- 
rallel zu den Seiten der Platte annehmen, so ist es am be- 
quemsten, der Rechnung ein rechtwinkliges Coordinatensy- 
stem zu Grunde zu legen, dessen Axen auch parallel sind 
zu den Seiten und dessen Anfangspunct der Mittelpunct der 
Platte ist; dann gilt die Gleichung für die Schwingungen 
einer Axe natürlich auch für alle andern zu ihr parallelen 
