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1) y-+% (aus [1]) 
2,3) y-=—ı+ md (aus [2]) 
4,5) y=-+2+”n | (aus [3]) 
are ig 
bis zu 2n—3) Ü (aus [n—1]) 
_n-] 
bis zu 2n—|1) tl (aus [n]) 
- Das nächste Paar Linien wird durch die Ecken der 
Platte welche Endpuncte der Diagonale sind hindurch- 
gehen, auf der Platte selbst also nicht zum Vorschein 
kommen; die folgenden Linien aber würden ganz und gar 
ausserhalb der Platte liegen. Dass die Zahl der angege- 
benen Linien 2n —1 beträgt, erkennt man leicht, denn es 
giebt eine jede der [n] Gleichungen 2 Linien, die erste aber 
nur eine. 
b) Zusammensetzung mit gleichen Phasen. 
Diese Rechnung brauchen wir nicht durchzuführen, da 
schon aus dem speciellen Beispiel:n=3 ersichtlich ist, dass man 
bei jedem ungeraden n bei beiden Zusammensetzungen das- 
selbe Resultat erhält; die beiden Figuren sind a 
gleich, nur in verschiedener Stellung. 
Die hierher gehörigen Figuren sind folgende: 310, ‚510, 
710 (vgl. Tafel I—IV.) 
Wir haben in diesem Paragraphen die Scheibe 
betrachtet als bestehend aus einem netzartigen Ge- 
webe von Fasern, welche parallel laufen zu den Seiten 
und sich also rechtwinklig schneiden; wir haben an- 
genommen, dass diese Gruppen von Fasern (oder die 
von den Fasern gebildeten ideellen Streifen) einfache 
Schwingungen mit2, 3...» Knoten ausführen, und haben 
dann die Knotenlinien der resultirenden Schwingungs- 
arten berechnet. Es hat sich ergeben, dass alle diese 
Knotenlinien diagonal gerichtet sind; die Diagonalen 
selbst treten aber nur in gewissen Fällen auf: Wenn 
nämlich die Zahl n der Knotenlinien der ursprüngli- 
chen Schwingungsart gerade ist, so entsteht bei der 
Zusammensetzung mit entgegengesetzten Phasen eine 
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