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mensetzung von Schwingungen der diagonal 
gerichteten Fasern. 
Wenn wir uns die Puncte einer Platte welche auf 
einer Diagonale liegen zu einer Faser verbunden denken, 
so hat diese die Länge /y2, wird diese Faser in stehende 
Schwingungen versetzt, so sind dieselben bestimmt 
durch die Gleichungen des $ 1, wir werden aber die Ent- 
fernungen der Puncte dieser Faser nicht direct durch die & 
und y messen dürfen, da diese auf der Platte für die Rich- 
tungen parallel zu den Seiten gebraucht werden; wir 
wählen daher für die Entfernungen auf den beiden Diago- 
nalen die Buchstaben 5 und 7 und haben dann für die 
Amplituden der Puncte beider Diagonalen die Gleichungen: 
a" 
ly/2 
Diese beiden Gleichungen a aber auch unmittel- 
bar für die Fasern die zu den Diagonalen parallel sind; 
diese Fasern werden zwar immer kürzer je weiter sie sich 
von der Mitte der Platte entfernen, ja sie reduciren sich 
schliesslich auf einen Punct; wir nehmen aber nach Wheat- 
stone an, dass die Schwingungen eines Streifens sich nicht 
ändern, wenn er auch an seinem Ende zugespitzt wird. 
Wir haben von vornherein in den Gleichungen nur 
cos geschrieben, weil nämlich hier nur gerade n vorkom- 
men. Um diess nachzuweisen muss vorausgeschickt wer- 
den, dass die Ecken einer Platte — ebenso wie die Enden 
eines Stabes — entweder die grössten möglichen Schwingun- 
gen ausführen oder in Ruhe bleiben müssen. Nun werden 
aber die Endpuncte der in den beiden Diagonalen liegen- 
den Fasern bei jeder ihrer Schwingungsarten in Schwin- 
gungen mit der Amplitude «@ versetzt; wäre nun % unge- 
rade, so würde diesen Puncten vermöge der Bewegung der 
andern Diagonale, oder vielmehr des ganzen Streifens der 
zu dieser parallel ist, gar keine Bewegung ertheilt, ihre ganze 
Amplitude bliebe demnach «a, während es Puncte geben 
kann, denen durch jede der beiden Schwingungen eine Am- 
plitude @, zusammen also eine Amplitude 2« ertheilt wird. 
16 * 
2 E0@co8 
und 9=-.acos —nn 
