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chen Phasen; um nun wenigstens in den meisten Fällen 
— überall scheint es nicht möglich zu sein — eine Ueber- 
einstimmung mit Wheatstone zu erreichen, nehmen wir 
statt des spitzen Winkels 9, den die positive @-Axe mit 
den Fasern bildet, den Winkel (2R--%), der ebenfalls von 
der positiven &-Axe und den Fasern eingeschlossen wird; 
der Cosinus und Sinus dieses Winkels sind —cosp und 
—sinp, man erhält daher: 
S=ysinp -%C089, 
und daraus 
Es cos | x 
“rel ER [ (py—q®) 
wo cos für ein gerades n 
und sin für ein ungerades n gilt. 
Wendetman dieses 2, bei der Zusammensetzung an, 
so erhält man die meisten Figuren bei derselben Art der 
Zusammensetzung wie Wheatstone. — Man beachte, dass 
durch Einführung des Winkels 2 R-+p) für p nichts weiter 
geändert wird, als das Vorzeichen der Amplituden einiger 
Schwingungsarten, die Richtung des betreffenden Streifens 
ändert sich dabei gar nicht; es behalten also beide Streifen 
den Neigungswinkel @ gegen die ©-Axe, so dass sie mit 
einander den Winkel 2@ bilden. Derselbe Winkel 2 ist 
es auch, der von den Knotenlinien beider Streifen einge- 
schlossen wird und von Wheatstone bei jeder Figur ange- 
geben ist. 
Die Bewegung der resultirenden Knotenlinie wird aber- 
mals mit Hülfe der Gleichung 
(=, +% 
ausgeführt, da aber in jedem Falle nur eine Zusammen- 
setzungsart eine mögliche Klangfigur giebt, die andere 
eine unmögliche, so führen wir in jedem Falle nur die 
mögliche Zusammensetzung aus; dass die andere jedesmal 
eine unmögliche Figur giebt, ist leicht einzusehen, weil die 
betreffende Gleichung durch —=+!/,! und y=+']l, also 
durch die 4 Seiten der Platte befriedigt wird. 
Die folgenden Beispiele sind nach den Werthen des 
Verhältnisses p:g geordnet, die zugehörigen Figuren findet 
man auf Tafel II—IV jedesmal unter der Bezeichnung p|g 
