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Anzahl der i Dimensionen. 
Knoten. genau angenähert 
mn B:L B:LI B:L 
3:4 1 : 1,400... oder 5 : 7,001 5:7 
3:5 17#1,8024Jo1g, 5 : 9,009 5:9 
4:5 nt 7 : 9,000 7:9 
Es stimmen also die nach der Wheatstoneschen Theorie 
über die Zusammensetzung mehrerer einfacher Schwingungs- 
arten unter Berücksichtigung der Gleichungen (10) und (11) 
des $ 1 berechneten Dimensionen sehr genau überein mit 
den von Chladni experimentell gefundenen ; wenigstens so- 
weit die Beobachtungen desselben reichen. Vgl. hierzu S. 
149 und 150, wo ich auf diese Erklärung schon aufmerksam 
machte; die Vermuthung, dass auch die Abweichungen der 
Grösse &von !/,(?”—1) von bedeutendem Einfluss wären, hat 
sich aber nicht bestätigt, die Zeilen 12—15 auf S. 150 sind 
also zu streichen, und an ihre Stelle etwa zu setzen: und 
wenn die Schwingungszahlen dem Quotienten n:l direct 
proportional wären. Die Figuren die aus der Zusammen- 
setzung der beiden ursprünglichen Schwingungszahlen re- 
sultiren würden, wenn die Platte genau die Dimensionen 
m:n haben könnte, würden aus Linien bestehen die unter 
45° gegen die Kanten geneigt sind; durch die eben be- 
rechneten Abweichungen wird dieser Winkel etwas modi- 
fieirt, die Figur im grossen und ganzen aber nicht geän- 
dert. Man erhält also die hierher gehörigen Figuren wie 
alle in $ 2 untersuchten, wenn man die beiden Figuren 2|0 
oder deren Elemente mehrfach aneinandersetzt, Die Figur 
m:n=2:3 z.B. besteht aus einer ganzen und einer hal- 
ben Figur 2|0, und zwar kann man sie aus 2]0 oder 2/0 
zusammensetzen, je nach der Wahl des Coordinatenanfangs; ; 
auf der Platte wo m:n = 2:4 kann man 2 Figuren erhal- 
ten, entweder eine Verdoppelung von 2|0 oder von 2/0; 
in ähnlicher Weise kann man auch die 3 andern oben er- 
wähnten Figuren, sowie noch beliebig viele andere combi- 
niren. 
Nehmen wir jetzt (wie in $ 3) auf der Platte Fasern 
und Streifen an, die die Kanten unter Winkeln von 45° 
schneiden , so hat keine Faser für sich die ganze Länge 
