GLI INTEGRALI GENERALI DEL MOTO DEL BIPKNDOLO 19 



Gli ordinari pendoli di Sterneck, che battono il mezzo secondo, hanno, 

 a meno di quantità trascurabili, la stessa costante di estinzione. Il Borrass, 

 per due pendoli esperimentati, trova : 



A- = 0,000105 



Lo Schiotz, trova, pei suoi, dei valori varianti fra 



k = OfiOOl-22 e /,• = 0fi0012G 



Io pure ho istituito tali ricerche sul pendolo 119, il risultato delle quali 

 è stato, in quattro prove : 



A- = 0,00012 per a)„ =-• 10^ w,, = 8p 



A- = 0.00011 a)„ = 6, 1 



A- = OfiOOll (àn=5, 2 



k = 0,00011 w„ = 4, 4 

 onde in media 



A- = 0,000112 



Si vede dunque , come la costante di estinzione nei diversi casi e per 



vari sperimentatori, è sensibilmente costante, e di un' ordine superiore al- 



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 quanto al primo, che è dato dalla (5) bis; cioè A: è di ordine — . 



6. E importante , per ciò che verrà dopo , cercare l'effetto che la resi- 

 stenza dell'aria^ produce sulle circostanze del moto di un pendolo, rispetto 

 al movimento che esso avrebbe nel vuoto (intendendo vuoto nel senso di- 

 chiarato nel IST. 7, § 1). 



Se tal resistenza sparisse, avremmo k ^^ o, e le (10) (15) divengono : 



t ^ n 



'fo = ^cosr.— ■ T„= , (19) 



j-o y x 



confrontando T (15) con T„ , sviluppando T in formula di Taylor, si ha 

 subito : 



1 Vfc 



T„ — T=-To 



1^' ii;)' w 



quantità di 3" ordine , almeno , poiché come si è visto or ora, A:- è di 3° 



ordine, senza contare — Te ' = — . Dunque, a meno di quantità più piccole 

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del 3° ordine, vale a dire, assolutamente insensibili \1' yc^ 10 j, la diu'ata 

 di oscillazione nel vuoto è uguale a quella nell'aria. 



