86 GLI INTEGRALI GENERALI DEL MOTO DEL BIPENDOLO 



(2) § 5. Dunque la. /' si annulla, quando la m abbia valori uguali a E, ed 

 a ^, cioè quando il tempo periodico dell'oscillazione propria del supporto 

 uguagli o la durata d'oscillazione del pendolo sopra supporto semplice- 

 mente elastico, o sia uguale a quella che compie lo stesso supporto per 

 reazione elastica alla spinta del pendolo. 



In ciascuno di questi casi, la l''^ (4) diviene : 



ove, però, m dev'essere sostituita da ^ o da ^. 

 Si ricordi, ora, che abbiamo : 



p — Ma -h Me tài-p~hq V=:pMc-\- l'alci ,y (20) 



ed osservando che Me , massa idealizzata dell' intero supporto, è molto 

 maggiore della massa M„ del pendolo; che per (4) § 3, si ha : 



hq = MaY 



ove la frazione poco differisce da 1 com'è chiaro dal significato dei suoi 

 termini; che p è pure poco diverso da uno, si avrà che p, wi , v saranno 

 non solo dello stesso ordine, ma poco differenti fra loro, specialmente 

 quando sieno divise per la quantità grandissima e : nel qual caso si può 

 dire che le loro differenze risultano insensibili. 



rio i^remesso, se si tien conto di ciò in (19) , e si trascura k di fronte 



alla ([uantilà ben più grande — w?.-, si ha, nei due casi, sensibilmente : 



N--Khm : n = f^ + - (21) 



Quindi .V è dell'ordine di A', per >« ^ ^ : un poco più grande per m = Z,. 

 E .si ricordi, a questo proposito, che h = — e che nei pendoli di Sterneck 

 l = 2ò0"""- circa : inoltre essi battono il ^/i secondo, cosicché ^ = circa 6. 

 Quanto a u, che è di ordine — — , esso sarà non superiore a 20. Cosicché, 

 nei due casi di m ='?, ììì=^ la (21) da.rà : . 



N=^K N^^K (22) 



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5. Vediamo che cosa diviene la (12) in questi due casi. In essa non 



