Ohi INTEOKALI (lENKKALI. DEL MOTO DEL HII'KXDOLO S7 



considereremo i termini in r„ , perchè questi si riferiscono all' urto . di-l 

 quale abbiamo già parlato. Sostituendo in (12) la (21) ove vi — ?, si lui : 



9 =\y ^-^Tj J'^b^f.'eii 'p I e rosi e + T | { -TT) + 



£. \.-u " i ' ' ' C23) 



-\-^ Kh eoa |3 e aen ^ t — - A'6 ^ scn (f^ + p) 



la quale si può scrivere sotto la forma : 



q;' = Ai,co.v(f?H-^i) (24) 



ove Al, Xi son funzioni dell'esponenziale, e quindi, sebbene a lenta varia- 

 zione, son funzioni del tempo. Si vede quindi che i tempi di elongazione 

 massima non sono equidistanti, epperò il moto pendolare non è isocrono. 

 Però la variazione degli intervalli di elongazione è molto lenta, causa la 

 piccolezza di k; sicché si può dire, che quando il supporto possiede oscil- 

 lazioni uguali (o quasi) « quelle che eseguirebbe il pendolo sovra supporto 

 semplicemente elastico, Visocronismo viene regolarmente e lentamente pertur- 

 bata^ nello stesso tempo die ramplitudine e la fase vengano continuamente 

 modificate. 



Un caso particolare interessante è quando la forza esterna si comunichi 

 al sostegno quando il pendolo è in riposo. Allora in (23) abbiamo 





)_ = . 



di 



e resta : 



— i.i 



<^' — Nie'-l)sen{t^-^[Ì) (25) 



ove, per maggiore esattezza, terremo per A^ anziché la (21), la l'igorosa (19) 

 per wi = ^, cioè : 



N=!^K- '5' 



(i^' 



/.- 



(26) 



6. Consideriamo, ora, il caso in cui ììì = i^. Anche qui, non tenendo pre- 

 sente Vo , per limitarci all'effetto della forza esterna oscillatoria, si consi- 

 deri (12), che si può scrivere sotto la forma : 



- Iti 

 cp'=:AV cos{t^ + X') — N senile -t li) (27) 



La prima f)arte confrontata colla (14) § 5, mostra che per essa . il moto 

 del pendolo non cambierebbe di oscillazione ma bensì di amplitudine e di 

 fase : la 2* parte di (27) é un fremito a sensibile amplitudine, contraria- 



