GLI INTEGRALI GENERALI DEL MOTO DEL BIPENDOLO 95 



Questa può ridursi alla forma 



— cos {m t + .v) (58) 



tì da questa relazione è facile dedurre la 8, la quale, come si vede, è una 

 quantità dell'ordine della N e della K, cioè non più grande di una quan- 



q 



tità di prim'ordine, o, più esattamente, tale che — è di 2" ordine. 



£ 



Si osservi ancora , che meno del caso in cui m sia vicino a ^ o ad t] 

 (caso, che del resto, lascia le N, N' insensibili) le 71 yi' possono ritenersi 

 trascurabili, vista la piccolezza delle /.:, come si scorge dalle (39) (45) : co- 

 sicché si può dire che : 



Y = Y = i3 onde n = n (59) 



Anche le N, N' possono ritenersi uguali, quando sono sensibili , poiché 

 esse differiscono solo per lo scambio di a, ò, in ai òi quantità vicinissime 

 fra loro rispettivamente. 



14. Riprendiamo 1' espressione dell' amplitudine del pendolo motore , o 

 pendolo A, quando non vi sono forze, e limitiamola alla quantità di primo 

 ordine. Si avrà dalla (50) § 3 : 



— /.-( — /,■( 



cp' = Ci e cost^ + ae cos t -q (60) 



ove, per le (21) (22) § 4 : 



a 63 Bi 



essendo queste di 1° ordine. 



Se vi sono le forze esterne, di forma (38) bis § 3, con |j. =z 0, la stessa 

 amplitudine diviene la generale : 



— /.■( — ;.■( - /.■( — kt 



'■d' =^ Ci e cost^-\-Cì'e sent^-{- cz' e costri-\- Ci e sentri-\- 



— X.I 



-h Cd e se II tZ.-\- N cos {m t + n) 

 ove le Ci'.... Ci' sono le (36) (37) (38) § 4, ridotte al l" ordine, cioè : 

 Xi 63 — X2 i [-63 X4 — Xr, 05 — bs- 



(62) 



A1D3— A2 , IrUzAi — A-r, tló — 03-1 



Ci = , C-I ^=^ — \ ■ -f Vo 



tì„ - tìl ' 5 L 63 - tìi ' " 03 - 61 J 



, X2 — 61X, , 1 rX5-eiX4 , 91 — 65-1 



03 01 7) L 03 — 01 03 — 0iJ 



(63) 



