GLI INTEGRALI GENERALI DEL MOTO DEL BIPENDOLO 107 



esse differiscono solo in ciò, che si passa dalla (2) alla detta (10) mutando 

 p in Ma , ossia facendo Me = o. Le radici della (2) si otterranno, dunque, 

 colio stesso metodo, e saranno, analogamente alle (12) (13) § 9 : 



ahq\ ,1 r^ ahq /5 ^ \ 60-1 



per due radici : e la terza sarà, se x è una quantità di 1" ordine : 



zz = -^{1 + T). (6) 



0) 



Si vede subito , che per M^ — , la (5) si cambia nella (12) § 9. Analo- 

 gamente a quanto si fece per stabilire le (14) (19) § 9, e ponendo come 

 allora : 



7 I *'"? P 



si Ila ; 



|/«[^-.^(iH-.)-«|^] (7) 



cp = Ci e " -\- c-ze cos < ? -|- cs e sen t ? 



(8) 



Xc, — aco = — — e -r C2 e sen tq — cs e cos tt, 



E, infine, determinando le costanti arbitrarie colle solite condizioni , si 

 avrà, conformemente al n. 4 § 9: 



— XI E ff ""''■' 



a> =z oce cos tE, Xc — Xo ^ A,, -1- a e sen t ? (") 



che rappresentano il moto nelle poste condizioni. 



3. Gli effetti, dunque, che una leggiera mobilità orizzontale del piatto 

 di posa produce sul moto del pendolo , sono : una maggiore rapidità di 

 estinzione dell' amplitudine , come si vede dalla 1* (7) ; ed un'alterazione 

 del tempo periodico rispetto al tempo normale a sostegno interamente 

 rigido. 



E notevole il fatto che tale alterazione, per poco che la massa del piatto 

 di posa sia superiore a quella del pendolo , e il giuoco alveolare non sia 

 pressocchè nullo, si risolve iji un accorciamento del tempo periodico normale. 



E difatti, se si ricorda che, nei pendoli di Sterneck : 



hq-- Ma= 0,9 Ma , a = 38 circa, k = 0,0001 



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