SÉANCE DU 19 AVRIL. 251 



Hère de la partie chaude à la partie froide, et par conséquent l'uniformi- 

 sation assez rapide des températures. Mais on sait qu'il n'est applicable 

 qu'au milieu où la vapeur existe seule. Quand il y a de l'air, la seule con- 

 dition d'équilibre a laquelle soit assujetti le mélange est que la tension de 

 la vapeur en un point quelconque soit au plus égale à la tension maximum 

 qui convient à la température de ce point. Dans un pareil mélange l'équi- 

 libre des pressions, ne s'accompagnant pas nécessairement de l'égalité de 

 la température, celle-ci peut théoriquement être très inégale dans les 

 divers points. 



Ce raisonnement m'a conduit à penser que les résultats si singuliers 

 obtenus par MM. Koch, Gaffky et Loeffler tenaient peut-être à ce que l'air 

 n'avait pas été chassé de l'appareil de chauffage; et pour vérifier cette 

 induction, j'ai fait les expériences suivantes. 



Dans une marmite de Papin, mesurant 35 centimètres de diamètre, 

 45 de profondeur et renfermant 9 centimètres de hauteur d'eau, j'ai intro- 

 duit un vase, cylindrique de fer-blanc ouvert par le haut, fermé par le bas, 

 dans lequel je mettais un ballon porté sur un valet de paille et renfermant 

 2 litres d'eau. La marmite étant fermée par son couvercle et chauffée à 120 de- 

 grés, la chemise d'air comprise entre le ballon et les parois du vase en fer- 

 blanc devait, en grande partie, rester en place, maintenue par sa densité, 

 dans l'atmosphère plus riche en vapeur qui se formait, au-dessus d'elle. Deux 

 thermomètres maxima étaient placés dans des conditions aussi identiques 

 que possible, à la même hauteur, l'un à l'extérieur du vase de fer-blanc, 

 l'autre au fond de ce vase à son intérieur; un troisième thermomètre plon- 

 geait dans l'eau du ballon. Or le premier étant à 120 degrés depuis un quart 

 d'heure, le second ne marquait que 87°,5 et l'eau du ballon n'était pas 

 encore montée à 50 degrés. 



En répétant la même expérience, après avoir ouvert pendant trois mi- 

 nutes la soupape d'évacuation lorsque l'eau était en ébullition sous la pres- 

 sion ordinaire, la température du liquide ne montait qu'à 60 degrés. 



On n'avait donc pas évacué complètement encore l'air du vase cylin- 

 drique, qui ne pouvait disparaître en effet que par l'entraînement latéral ; 

 ce qui le prouve, c'est qu'en perçant six trous au fond du vase de façon à 

 balayer l'air de bas en haut, l'eau du ballon est montée dans les mêmes 

 conditions à 119°,8. 



Enfin, en refermant avec quelques doubles de papier les ouvertures 

 faites, on transforme de nouveau le vase ouvert à ses deux extrémités de 

 l'expérience précédente, en un vase fermé parle bas, où l'air reste stagnant, 

 et la température de l'eau retombe à moins de 50 degrés après un quart 

 d'heure à 120 degrés. 



Ces différences de température sont tout à fait analogues et même en cer- 

 tains cas supérieures à celles qui ont été relevées dans les expériences que 

 nous citions plus haut; c'est ce qu'expliquent suffisamment les différences 

 dans les dispositifs adoptés. 



