SÉANCE DU 29 NOVEMBRE. 653 



Supposons maintenant l'instrument relié à un manomètre simple par le 

 tube 3; si une source de chaleur est placée en 2, elle échauffe l'air 

 de 1 et la température monte jusqu'à ce que la perte par rayonnement 

 soit égale à la production. La loi de Newton nous apprend d'autre part 

 que la perte de chaleur est proportionnelle à l'excès de la température du 

 corps rayonnant sur celle du milieu ambiant. 



Celte augmentation de température se traduit à l'extérieur par le mou- 

 vement de la colonne du manomètre qui en donne la mesure. Si on veut 

 l'enregistrer directement, on peut munir la branche libre du manomètre 

 d'un petit flotteur, ou mieux supprimer le manomètre et le remplacer par 

 un tambour à levier de Marey. Dans ce cas l'appareil est d'une sensibilité 

 excessive, qui est fonction du volume d'air enfermé dans le thermomètre, 

 tandis qu'elle en est indépendante avec le manomètre (dilatation sous pres- 

 sion variable). 



Ce calorimètre n'est autre chose, comme on le voit, qu'un grand thermo- 

 mètre à air creux, dans la cavité duquel la source de chaleur se trouve 

 enfermée. On reconnaît aisément dans ce dispositif le principe de mes 

 régulateurs directs décrits autrefois, et on comprend, sans que j'insiste, 

 les avantages de ce dispositif, qu'on retrouve dans tous mes instruments 

 (calorimètres ou régulateurs de température), depuis que j'en ai montré 

 l'importance en 1875. 



D'après la loi de Newton, la quantité de chaleur rayonnée (et par consé- 

 quent produite) en un temps donné est proportionnelle à l'excès de tempéra- 

 ture du calorimètre sur le milieu ambiant pour des différences inférieures 

 à 30 degrés. 



Si l'on fait une expérience de courte durée, on peut employer soit le ma- 

 nomètre à air libre, soit le tambour à levier, pour enregistrer réchauffe- 

 ment de la cavité 1 ; dans le cas contraire, les variations barométriques 

 et thermométriques du milieu ambiant fausseraient tous les résultats ou 

 nécessiteraient des corrections pénibles enlevant à la méthode sa plusgrande 

 qualité : la simplicité. Pour éliminer à la fois ces deux corrections, je relie 

 la seconde branche du manomètre à un grand réservoir (5), qui se trouve 

 placé dans la même pièce que le calorimètre, et qui subit par conséquent 

 les mêmes variations externes. 



Avec cette disposition le manomètre indique constamment la différence 

 de température du calorimètre et du milieu ambiant, c'est-à-dire précisé- 

 ment la quantité à mesurer. . 



L'ensemble de l'appareil constitue un thermomètre différentiel à air, 

 analogue, aux dimensions et aux usages près, à l'appareil classique de 

 Leslie. 



Il faut à présent graduer l'instrument expérimentalement pour en faire 

 un appareil de mesure. Cette graduation est des plus simples. Je place 

 dans l'appareil nue source constante de chaleur, dont l'intensité est connue 

 à l'avance et j'observe l'indication correspondante du manomètre. Je 



