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flächen reflectirten Strahler» ungleiche Lichtmengen durchlassen. 

 Da zufolge dieser durchaus nothwendigen Bedingungen möglichst 

 intensives Licht erforderlich ist, so wählte Verf. als photometrischeu 

 Apparat ein Meyersteinsches Spectrometer mitVierordtschem Doppel- 

 spalt. Die Breite jeder Spaltöffnung konnte bis auf 0,05 Mm. ab- 

 gelesen werden. Giebt man der einen 'Spalthälfte die Breite von 

 100 Einheiten (1/5 Mm.), setzt die stärkere zweier homogener Platten 

 des zu prüfenden Körpers davor und vor die andere Spalthälfte die 

 dünnere, so giebt die Breite dieser Spalthälfte, nachdem beide Licht- 

 mengen gleich gemacht sind, unmittelbar die Lichtmenge in Procen- 

 ten an, welche öine der Dickendifferenz beider Platten gleich starke 

 Schicht hindurch lässt. Das Beobachtungsfernrohr des Spectrometers 

 hatte zwölffache Vergrösserung, im Ocularrohr diente Vi Mm. breiter 

 genau nach der Krümmung der Frauenhoferschen Linien gearbeiteter 

 Spalt zur Abbiendung des fremden Lichtes ; der untersuchte Spe- 

 ctralbezirk umfasste die dreifache Breite der b - Gruppe. Durch be- 

 sondere Methoden erreichte Verf. eine scharfe Trennunglinie der 

 beiden zu vergleichenden Spectralfelder , so dass die Einstellung 

 fast mit derselben Sicherheit wie bei unbedecktem Doppelspalt be- 

 werkstelligt werden konnte. Die Bestimmung der Brechung und 

 Dispersion wurde auf die Messung der Absorption basirt. Diese 

 Methode setzt nur die Unabhängigkeit dei; Extinctionscoefficienten 

 vom Einfallswinkel voraus, liefert aber gleichzeitig das Mittel, jene 

 Voraussetzung an den Beobachtungen zu prüfen. Diese haben ge- 

 zeigt, dass bei isotropen Körpern die Abhängigkeit der Absorption 

 von der Incidenz, wenn überhaupt vorhanden, doch jedenfalls sehr 

 gering ist. Scheinbar widersprechen diese Eesultate der Theorie, 

 denn Beer hat aus der Cauchyschen Reflectionstheorie für den Bre- 

 chungsindex r und den Extinctionscoefficienten y die Ausdrücke 

 1-2= n^-f- sin^i und y2=: g2_|- siii2i abgeleitet, welche, da i den Einfalls- 

 winkel, n und g die Werthe jener Grössen für normale Incidenz 

 bedeuten , sehr beträchtlich mit dem Einfallswinkel variiren. Die 

 hier zu Grunde liegenden Annahmen scheinen unzulässig, berücksichtigt 

 man sie nicht, so sind auch der Theorie zufolge Brechungsindices 

 und Extinctionscoefficienten nur unmerklich mit dem Einfallswinkel 

 veränderlich. Ist k die durch eine Schicht von der Dicke der Ein- 

 heit durchgehende Lichtmenge, die auffallende nach Abgang der re- 

 flectirten gleicht, so ist k* die Intensität nach der Durchstrahlung 

 einer gleichartigen Schicht von der Dicke d und Ak^ diese Intensität 

 mit Berücksichtigung desEeflexionsverlustes. Setzt man diese Schicht 

 vor die eine Spalthälfte mit Breite b, so ist die ganze in den Spalt ein- 

 tretende Lichtmenge b.Akd. Hat die zweite Schicht die Dicke dj und 

 die andere Spalthälfte die Breite bo, so ist b.A.k* die in diese ein- 

 tretende Lichtmenge. Da man der Beobachtung zufolge beide gleich 



macht, soistb.A.kd =bo.A.kdi oder _=kdi— d. Bei einem Einfalls win- 



bo . 



