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leuchtenden Körpers, desto ■weniger erreicht er die Weissglühhitze. 

 In einer russenden Flamme erkennt man die Abhängigkeit der 

 Leuchtkraft von der Temperatur durch alle Stadien des Erglühens 

 vom schwarzen Eauch abwärts bis zur leuchtenden Flamme. Die 

 Anwesenheit eines Metalles in gasförmigem Zustand färbt die Flamme, 

 besonders erliennbar in dem peripheren, nicht leuchtenden Theile, 

 die Gegenwart eines nicht verbrennenden G-ases z. B. Kohlensäure, 

 Stickstoff entleuchtet die Flamme. Solche Fälle lassen sich jedoch 

 leicht ausschliessen. Man wird aber nie eine überall gleichmässige 

 Temperatur im Innern einer Flamme erzeugen können, da Abkühlung 

 nach aussen und die Verschiedenheit der Verbrennungsprozesse in 

 den einzelnen Theilen einer Flamme sich dem entgegensetzen. 

 Wollte man also etwa in einer Wasserstoff- oder Bunsenschen Flamme 

 einen Platindraht ins Erglühen bringen: so wird man eine constante 

 Temperatur desselben nur dann erreichen , wenn man den Draht 

 stets von den nämlichen Theilen der Flamme erwärmen könnte. 

 Das ist zu schwierig, um für die Praxis gewählt zu werden. Wenn 

 hingegen eine Flamme dadurch leuchtet, dass in ihr feste Partikel 

 schweben, welche durch den Verbrennungsproz^ss ins Weissglühen 

 gebracht werden: so wird die Flamme mit constanter Leuchtkraft 

 brennen , sobald nur die mittle Temperatur und die Zahl der er- 

 glühenden Moleküle stets die nämliche ist. Wenn z.B. ein Kohlen- 

 wasserstoff in gasförmigem Zustande von Draht oder Brenner in 

 Luft aufsteigt : so wird er verbrannt, wenn man ihm die nöthige 

 Temperatur mittheilt, welche zunächst eine Dissociation zu Kohlen- 

 stoff und Wasserstoff einleiten kann, woraiif alsdann der Wasserstoff 

 selbständig weiterbrennt und die Temperatur liefert, welche den 

 Kohlenstoff ins Weissglühen bringt. Kommt dann durch das Auf- 

 steigen der erhitzten Verbrennungsgase dieser seinem Schmelzpunkt 

 nahe Kohlenstoff mit mehr Luft in Berührung: so erfolgt auch seine 

 Verbrennung zu Kohlensäure. Durch diesen Prozess wird ein wei- 

 teres Quantum aber nur an den peripheren Theilen der Flamme er- 

 weckt. Wenn daher die Geschwindigkeit des Aufsteigens eines 

 Kohlenwasserstoffes d. h. der Druck, unter welchem er ausströmt, con- 

 stant ist und ebenfalls die Grösse der Entstehungsfläche : so wird 

 das Verbrauchsquantum constant sein. Allein gleicher Consum des 

 Leuchtmateriales liefert noch nicht gleiche Leuchtkraft. Die Methode 

 der Luftzuluhr ist noch von wesentlichem Einfluss, auch die Dichtig- 

 keit der Luft darf nicht unberücksichtigt bleiben. Diese Momente lassen 

 die Aufgabe : constante Temperatur und Anzahl der leuchtenden Kohlen- 

 stofftheilchen zu erzielen, als eine ziemlich schwierige erscheinen, 

 doch wird man auf seitherige Beobachtungen fussend und auf 

 empirischem Wege bald zu derUeberzeugung kommen, dass einige der 

 erwähnten Einflüsse kl einer sind als die Fell 1er einer einzelnen photonie- 

 trischen Messung und d;'.ss für die Praxis eine genügend constante Licht- 

 quellegeschaffen werden kann , wenn man das Verbrauchsquantum des 



