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401 des Sciences de Saint- Pétersbourg. 4102 
Krakatoa, £— le moment du passage de la méme 
onde par une autre station, qui se trouve à la distance 
e, de Krakatoa; alors la vitesse de la propagation de 
l’onde sera exprimée par la formule: 
6470 
7 in—t, 
Nous aurons autant d'équations pareilles qu'il y a 
de stations, sans compter St.-Pétersbourg et Pav- 
lovsk; dans chacune d'elle entre l'erreur constante de 
l'observation sur le premier point. Soit cette erreur 
AL, on aura alors: 
1 
t — t = At a (e, — 06) y 
En remplaçant successivement dans cette équation 
t, par les valeurs correspondantes données dans la 
colonne 6 de la table I, e, — par les valeurs de la co- 
lonne 5 de la même table, et en Mdoptanif, =1(11'48"+ 
11'49") — 11^48"5 et e, — 1 (87°49 +87°58) = == 
87°53,5, si l’on FERN les valeurs £, —t, en mi- 
nutes du temps et e, —e, en minutes de l'arc du 
grand cercle, nous aurons les équations suivantes: 
Leipzig 515=At=+ 527,5 7 
Magdebourg  49,5—At+ 555,5 + 
Bruxelles 46,5 A tr 829,5 7 
Paris 74,5 = At + 917,5 y 
Greenwich  86,5—Aî+ 987,5 5 
Kew 86,5 — At+ 999,5 y 
Aberdeen 91,5 = At + 1001,5 4 
Stonyhurst 91,5 —-At + 1052,5 > 
Liverpool 114,5 = At + 1077,5 e 
Glasgow 101,5 = At + 1089,5 e 
Falmouth ‘96,5 — At -2- 1191,5 > 
Armagh  101,5=At=+1189,5 7 
Valencia 126,5 = At + 1355,5 y 
Coïmbra 121,5 = At + 1448,5 y 
Toronto 306,5 = At-+ 3261,5 y 
D'ici on trouve d'aprés la méthode des moindres 
carrés V—10', 413, en 1 minute de temps V—321,4m. 
2 
trouve dans les limites de l'erreur. de nos observa- 
tions, car les barographes de St.-Pétersbourg et Pav- 
loysk ne font l’inscription que dans les intervalles de 
10 & 10 minutes. En corrigeant de cette erreur la 
moyenne des observations de Pavlovsk et de St.-P6- 
tersbourg d'aprés la vitesse connue (V — 321,4) nous 
trouvons le temps de l'éruption 10^16", temps moyen 
de Krakatoa. Le vent était faible en Europe le 27 
Aoüt et ne pouvait avoir une grande influence sur la 
vitesse de la propagation de l'onde; entre St.-Péters- 
bourg et l'Angleterre dominait le vent d'ouest; il 
pouvait done plutót diminuer qu'augmenter la vitesse 
de la propagation de l'onde. L'influence du frottement 
qui est plus grand, et de l'humidité, qui est moindre 
audessus du continent qu'audessus de l’ocean ont 
pu aussi contribuer à diminuer cette vitesse, Prenant 
tout cela en considération nous pouvons conclure que 
la valeur déduite d'aprés cette derniére méthode s'ac- 
corde mieux avec le résultat obtenu d'aprés la mé- i 
thode de M. Wolf (334,3 m.) qu'avec celui de la 
méthode de M. Strachey (309,7). Le temps de 
l’éruption calculé d’après la méthode de M. Wolf 
(10*39” m.) s’accorde aussi mieux avec le rapport de 
Charles Ball, dans lequel on trouve la remarque 
qu'on entendit à 11/15” m. une terrible détonation - 
dans la direction de Krakatoa, malgré qu'elle était à `. 
la distance de 30 milles "7 
Quand on aura plus d’observations de différents 
lieux du globe terrestre nous préférerons de déter- 
miner la vitesse moyenne de la propagation de l'onde . 
atmosphérique exclusivement d’après le passage de la 
première onde par les différents points d'observation; 
en attendant nous pensons qu'il vaut mieux prendre 
la moyenne entre le résultat ainsi obtenu d’après les — 
observations en Europe et à Toronto et le résultat ` SS 
calculé d’après la méthode de Wolf. Donc nous 
adoptons comme valeur la plus probable de la vi- 
tesse de la propagation de l’onde atmosphérique: 
327,9 m; par seconde 
et le temps de l'éruption ' 
10^27" a, m., temps moyen de Krakatoa. 
j d: 16) Comptes-Rendus de l'Académie des sciences de Paris, Ñ 6, — 
par seconde; A — — 8"8; cette dernière valeur se | 1884. ` ` | P 
