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*^t 



Brechung und Bcflexion des Lichts an Zwillingsflächen 



43 



^7==-: 



COS(p 



± -sm <p sin a -|- cos (p cos a 



Vi 



r 



/Q 



cos 



<f 



V'^A). 



W^ 



sin 



9 



+ CO» (p cos a + am ip sin <l 



Vi— f^ 



H- SDl (f- 



ü 



II 



0. 



V"--. 



+ sin f" sin a — cos tp" cos a 



Vi 



r 



ffo 



H- 1 



W 



7/ 



0. 



Setzt miui die hier erhaltenen Wcrtlie zuuäclist in 18, so findet man nacJi dem Prineij) der 

 Äquivalenz der Scliwinguugen 



5t cos (f. -f X cos <f = %;; cos <p 



% 



- f 



51; 



± 51 sm <p + 5(/ sin ^ --= ± 51 



// 



o 



sm 



9 



])ie zweite dicsci^ Glciclmng-cn ist nur luögiicli, wenn 



r; 



%: = 51 



ff 



:.() 



und die erste und dritte ^\ht durch Addition 



folylicli 



51 



s 



% 



n 







2t; 



0. 



Wert]i,c in 4G, so rcducirt sieh diese Gleich uTig auf NnlL 

 Es zeig-t sich demnach, dass die im Hauptschni t tc einfallende ordentliche 



Welle weder Qina refloctirtc noch gebrochene ausserordentliche Welle 

 erzeugt; und dass im Ilauptschnitte die ordentliche Welle ohne Änderung 

 ihrer Oscillationsintcnsität durch den Z willingskrys tal 1 sich fortpflanzt; 

 dass also für den ordentlichen Strahl in der Ebene des Ilauptschnittes der Zwillingskrystall 

 ein einziges ununterbrochenes Individuum darstellt, die Zwillingsfläche hier für denselben 

 gar^ nicht existirt. Der Strahl gclit ungebrochen, mit ungeschwächter Intensität in das zweite 

 Indi-vidinuTi über. 



2. Für die einfallende ausserordentliche Wolle substituircn wir auch hier 

 so finden wir in Gü, 68 



M 



0, io 



180", 



r 



r 



r 



± sin <p cos a ■■]- cos (p sin a -- sin {a ± <p ) 

 + sin <p cos a -\- cos (p sin a — r sin [a + (p' 

 + sin (p' cos a + cos <p" sin a == sin [a =F p") 



cos 



cos 



cos 



sin <p sin a + cos cos a 



cos [a -it <p) 

 sin <p' sin a ± cos <p' cos a 



cos (a + (p') 

 sin (p" sin a ± cos cp" cos a 



cos (a -|- (p") 



+ 1 



+ 1 



+ 1 



f * 



