Brechmig und Tleßexlou des Tdcltts an ZAollUngsßäclten, 



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Wir fanden (111. Absclin. S. 101 



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sm a 



cos a 





sm a 



cos a 





sm a 



cos a 



I 



<1. i. wenn die einfallende "Welle nach aB 8eliAvingt, ro gibt sie an der Trennungsebene Veran- 

 lassung zu einer BcAvegung nacli der Eiclitung aß und aB": die letztere ist im zweiten Indi- 



viduum eine mögliclie und wird dalier, da sie in die Oscillations- 

 riclitung des parallelen Strahles a!' entfällt j die Amplitude desselben 

 um die Grösse 5t/' verstilrken; die erstere Bewegung ist im zweiten 

 Individuum eine unmögliche, und ist zugleich der im ersten Indi- 

 viduum entgegengesetzt, ihre Wirkung wird sieh somit als eine Ver- 

 ringerung der Amph'tude des Strahles a auf die Grösse 51/ äussern. 

 Somit Avärc das Resultat, sobald man einen einfachen Strahl für sich 

 allein betrachtet, Vermehrung der Intensität des benachbarten Straldes 



A 



(l^rcchung) und Verminderung der Intensität des einfallenden Strahles (Reflexion). Nun findet 

 aber genau dasselbe auch für den benachbarten Stralil a!' im nächsten Individuum Statt: er 

 veranlasste eine Bewegung in der Richtung B"ß" und B"ß\ die letztere ist eine im ersten Indi- 



r 



viduum mögliche uiul verstärkt die Amplitude des Strahles a um die Grösse 51/', die erstere 

 aber ist eine im ersten Individuum unmö<>'li che und ist i>*crade cnta'eo'eniresetzt der ßcweL>*un£r 



im zweiten Individuum^ vermindert daher di(^ Amplitude der letzteren auf 51/. Das ßesultat ist 

 somit, dass die Amplitude sowohl des Strahles a, als auch die des Strahles a!' gleich der 

 Differenz 5(./' — 5t/ geworden ist. Die Componente 51, kann niclit verschAA-inden. Denn denkt 

 man sich eine Iteihc elastischer Kugeln in I>a, eine aiulere in B" a^ welche beide nur nach 

 den gegebenen Eichtungen hin verschoben werden können, und Avird von der ersten ßeihe in 



a em Stoss auf 



a 



II 



geübt, so entsteht in a ein Bestreben nach aß' zu reflcctiren, in d' ein 

 Bestreben nach d' ß vorzudringen: von beiden BeAvegungen werden nur die Componenten 

 wirklich in die Ersclieinung treten, Avehdie in dicilichtung der möglichen BcAvegung entfallen. 



2. Da somit in der ausserordentlichen Welle niclit die Gcsammtarbeit, welche in der ein- 

 fallenden (Mitlialten gewesen, aufgeiunnmen werden kann, so muss die Arbeitsdifferenz auf 

 irgend eine andere Weise Avirksam werden. Dies geschieht, indem die für die extraordinäre 

 Bewegung unwirksame Componente zur Erregung zAveier ordinären Wellen Veranlassung 

 Avird. Die Amplituden derselben (i-eflectirten und gebrochenen) sind unter einander gleich 



= coi<j a -^ yc^ cos r/} -(- 6" sin a: : 51/ und da auch, hier die zwei benachbarten Strahlen a und 



;egenseitig verstärken, so wird die Intensität der von der Zwillingsebene zurückstrah- 

 lenden ord(^ntlichen Strahlen der dopp(dten Amplitude 51/ entsprechen. ' ■ 



a" sicli g 



Schleifen wir daher aus einem Zwillii 



ige senki-echt gegen seine Zwillingsfläche parallel dem 



tschnitte eine l?latte und lassen AAm^ das senkrcclit einfallende Licht so polarisirt sein, dass 

 die SchAvingungsfichtung den auf das erste Lull viduum fallenden Strahlen parallel aB^ und der 

 auf das zAveite Individuum fallenden Stralden parallel d'B" ist, so wird in der unmittel- 

 bar c u Nähe d er ZAvillingsfläclie das extr aordinärschAvingendc Licht in ge- 

 ringerer In tcnsität durchgellen als im übrigen Krystalle, Avogegen von der 

 Z will i 11 gsfläche ans gespiegeltes, aber orden tl ich pol arisi rtes Licht nach 

 b eiden Seiten h in sich verbr ei Ic t. 



l>i;iikschrir(,oü dor niathcm.-uaUirw. Ol. Xr. iui. Aljiiaiull. v. Nichtniilirl, 



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