davon abhängige Polarisation des Lichtes im menschlichen Auge. 59 
Es ist nun B— a = y;7 = 243, 20” und y = caf daher 
cef=«dfX sin. y und 
ef=#" x 0.0474 = 0.1896. 
Es rücken somit die Mittelpunkte der beiden Cornealsegmente um 0.1896 nach den Seiten der 
optischen Axe. 
Es kömmt nun darauf an, zu untersuchen, welchen Einfluss diese Verhältnisse auf Stellung und gegen- 
seitigen Abstand der wahrgenommenen Bilder haben müssten, falls durch sie die Diplopie begründet würde. 
Es sei (Fig. XXVI) d’ a’ g’ die winkelig gebogene Cornea und es fallen parallele Strahlen in der 
Richtung der optischen Axe a’ r ein; ff‘ sind die beiden Mittelpunkte für die Krümmungen d’ a’ und g’ a’ 
der Hornhaut. Man denke sich nun d’ a’ und g’ a’ verlängert, und ziehe sich aus f und f” parallel zu «’r 
Radien an die verlängerten Bögen. Der aus f gezogene Radius trifft den Bogen g’a’ in h, der aus f” kommende 
Radius aber trifft den Bogen d’a’ in k. Die in k’ und Ah einfallenden Strahlen x und x fallen in der Richtung 
der Radien fh und f'k ein, und müssen ungebrochen durchgehen, es ist vf der Axenstrahl für g’a’ und 
zf der Centralstrahl für d’ a’. Es müssen alle auf d’a’ einfallenden Strahlen in einem Punkte ce’ des ver- 
längerten Radius 4 f', und alle in g’«a’ einfallenden Strahlen in einem Punkte e auf dem verlängert gedachten 
Radius hf zur Vereinigung kommen, und diese beiden Punkte sind nach Herrn Professor Stampfer’s Formeln 
13.75 hinter der Vorderfläche der Cornea gelegen, so dass hc=ke'=13".175 ist, während ce’ nach dem 
Vorhergehenden (weil kc parallel zu hc’ ist) = 0.3792. 
Nimmt man nun nach Krause die Dicke des Krystallkörpers — 2” und setzt man dessen optischen 
Mittelpunkt auf die Axe 2”.32 hinter die hintere Fläche der Cornea, so ist leicht einzusehen, dass die 
Strahlen unter Winkeln in das Kammerwasser eintreten, als kämen sie von zweiPunkten, welche, je 0.1896 
von der optischen Axe abstehend, 11.03 hinter dem optischen Mittelpunkte des Krystallkörpers liegen. 
In (Fig. XXVII) stellt ZMN den von der Linse gebildeten Liehtbrechungsapparat mit der beiderseits 
verlängert gedachten optischen Axe RF vor, auf welcher O0 den optischen Mittelpunkt der Linse bedeutet. 
Die durch die winkelig gebogene Cornea gebrochenen Strahlen treten also so ein, als kämen sie von 
A und B hinter O und AC= CB=0".1896 und CO = 11.03. Nach den oben angeführten Berech- 
nungen ist die Brennweite der Linse mit Berücksichtigung der dieselbe umgebenden Medien (Kammerwasser 
und Corpus vitreum) — 22.3, die Bilder A und 3 werden in a und db erscheinen, und es ist c0—=7"'.383. 
Es lässt sich nun sehr leicht der wahrgenommene Abstand beider Bilder berechnen, denn es ist 
ab: AB=0c:0C 
AB, Oe m vos 
Dr 0.2537 und 
ab = 
der Gesichtswinkel, unter welchem beide Bilder gesehen werden, ist unter Annahme des optischen Mittel- 
punktes in einer Entfernung von 7.383 vor dem Netzhauteentrum — 1° 58° 10” indem — tang; a, wenn 
mit « der Gesichtswinkel bezeichnet wird. Der Sehwinkel, unter welchem beide Bilder wahrgenommen wer- 
den, ist also bei der geringen Biegung der Hornhaut schon ein so grosser, wie er nur selten beobachtet wird. 
Die Unrichtigkeit der Deconde’schen Theorie stellt sich aber erst in klares Licht, wenn man divergent 
auf die Cornea auffallende Strahlen betrachtet, denn es ergibt sich dann, dass unter gar keiner Distanz des 
Objeets ein Verschwinden des Doppelbildes und sofort ein einfaches Sehen möglich wäre. Es sei 
(Fig. XXVIID) d’a’g’ die Cornea und A ein leuchtendes Object in der verlängerten optischen Axe c’«a’ A, 
5" vora’ gelegen, Denkt man sich wieder d’ a’ nach % und g’a’ nach % verlängert und zieht man sich aus 
den beiden optischen Mittelpunkten F und F’ die Radien FA und F'k so, dass sie verlängert in A sich 
schneiden, so ist A F' der Axenstrahl für y’a’ und AF’ der Axenstrahl für d’ a’, und die sämmtlichen 
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