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Luft und dem damit verbundenen periodischen Wechsel im Druckgefälle längs des Talbodens das eine 
Mal die warme Föhnströmung, das andere Mal die kalte Talluft die Oberhand bekäme. Wir hätten es bei 
diesen Temperaturschwankungen mit demselben Vorgange im kleinen und im periodischen Wechsel zu 
tun, der im großen bei den Föhnpausen tatsächlich vorhanden ist. 
Von vornherein wäre somit die Möglichkeit gegeben, die Temperaturschwankungen auf fort- 
schreitende wie auf stehende Wellen zurückzuführen. Der Charakter der Schwingung und damit auch der 
Charakter der Temperaturschwankungen müßte aber in beiden Fällen ein verschiedener sein. 
Die Länge der Helmholtz’schen Luftwogen ist von den Dichtigkeits- und Bewegungsverhältnissen 
der übereinanderlagernden Luftschichten abhängig, sie sind dem Dichtigkeitsunterschiede verkehrt, dem 
Quadrate der relativen Geschwindigkeit der Luftschichten, also der Intensität des Windes, direkt pro- 
portional. Wenn Helmholtz’sche Wogen auftreten, werden sie die verschiedensten Wellenlängen 
aufweisen je nach den vorhandenen Temperatur- und Windverhältnissen. 
Ganz im Gegenteil ist die Schwingungszeit der Seiches von den Temperatur- und Windverhältnissen 
unabhängig. Es tritt bei ihnen eine Grundschwingung mit den entsprechenden Oberschwingungen auf, 
und die Grundschwingung einer in einem trogähnlichen Becken abgegrenzten Flüssigkeit ist gegeben 
durch die unveränderliche Länge des Troges und die Tiefe der Flüssigkeit. 
Merian-Von der Mühl hat die Bewegung einer Flüssigkeit in Gefäßen untersucht und hat die 
Dauer einer einfachen Schwingung als Funktion der Länge I! und der Tiefe h des Beckens ermittelt. Die 
Oberfläche einer solchen in Schwingungen versetzten Flüssigkeit vollführt eine Bewegung, deren Gestalt 
durch den Ausdruck: 
gegeben ist. Dabei bedeuten A, konstante Größen, die Amplituden der einzelnen Schwingungen, und %, 
ist definiert durch den Ausdruck: 
5 h gt 
oder genähert für den Spezialfall, wenn = klein ist 
NT. 
kn = — Veh. 
Il 
Für diesen Spezialfall wird somit 
Äz nr 2 Er 
Ze cos" cos e vor) +4, 008 cos (9 V/gh Ir. AB 
Man sieht hieraus, daß die Oberfläche der Flüssigkeit eine Bewegung vollführt, die als Super- 
position einer Reihe einfacher Schwingungen erscheint. Die Gleichung für z stellt zugleich den allge- 
meinen Typus einer stehenden Welle dar. Alle Teilchen der Oberfläche der Flüssigkeit gehen gleichzeitig 
durch ihre Gleichgewichtslage, erreichen gleichzeitig ihre größten Ausweichungen und befinden sich stets 
gleichzeitig im gleichen Schwingungszustande. Wir sehen aber auch, daß die Schwingungsweite, die 
Amplitude der Schwingung, nicht für jede Stelle der Oberfläche gleich ist, sie variiert von Ort zu Ort des 
2 J. R. Merian. Über die Bewegung von Flüssigkeiten in Gefäßen. Abhandlung, Basel 1828, siehe auch J. R. Merian- M. Von 
der Mühl, Mathem. Annalen, Leipzig, 1885, Bd. XXVII, p. 575 ff. 
