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Es sind 2 Möglichkeiten vorhanden. Entweder sind ihre Teilchen 

 einzeln frei beweglich, oder sie bildet eine kompakte Masse. 

 Wenn angenommen wird, dass die Teilchen frei beweglich seien, 

 so muss jedes eine Hyperbel der angegebenen Art beschreiben. 

 Die absteigenden Hyperbeläste laufen ungefähr parallel; die auf- 

 steigenden besitzen aber die verschiedensten Richtungen (s. Fig. 1). 

 Nach dem Durchgange durchs Perihel durchschneiden also die Teilchen 

 die Bahnen der auf der andern Seite sich nähernden Teilchen unter 

 allen möglichen Winkeln. Die Folge ist, dass die fein verteilte 

 Materie auf die dichteren, durch sie hindurcheilenden Kometen- 

 massen in jedem Punkte ihrer Bahn einen Widerstand aus- 

 übt. Wird die Annahme gemacht, dass die feine Materie ihren 

 Teilchen nicht freie Beweglichkeit gestatte, so widersteht 

 sie der Bewegung des Kometen ebenfalls, wenn auch in etwas an- 

 derer Weise als bei der ersten Annahme. Wir halten die letzte 

 Annahme für die wahrscheinlichere und wollen sie deshalb ausführ- 

 licher behandeln. 



Jedes Teilchen hat das Bestreben, im Rücken der Sonne die 

 x-Achse zu durchschreiten. Da im Innern des Nebels die Dichte 

 der feinen Materie nicht von Punkt zu Punkt variieren wird, so 

 setzen wir voraus, sie sei innerhalb eines gewissen, begrenzten 

 Raumes gleichmässig. Dann dürfen wir annehmen, jedes Teilchen 

 stosse beim Durchschreiten der negativen x-Achse mit einem gleich 

 grossen, in derselben Ebene von der anderen Seite der x-Achse 

 kommenden und in genau symmetrischer Bahn laufenden Teilchen 

 zusammen (Fig. 1, Bahn A und A'). Beide büssen durch den Zu- 

 sammenstoss ihre auf der x-Achse senkrechte Bewegungskomponente 

 ein; die verloren gehende kinetische Energie wird in Wärme um- 

 gesetzt. Die übrig bleibende Bewegungskomponente ist von der 

 Sonne fortgerichtet, bis zu einer gewissen Entfernung von derselben 

 aber nicht gross genug, die zusammentreffenden Teilchen aus der 

 Anziehungssphäre der Sonne hinauszuführen. Diese Entfernung ist 

 leicht zu bestimmen. Eine in gerader Linie von der Sonne mit 

 parabolischer Geschwindigkeit sich entfernende Masse besitzt in der 

 Entfernung r von ihr die Geschwindigkeit 



Da 



dr _ 1 / 2kM _ o* 



dt - K r ß r^ 



die dem Teilchen nach dem Zusammenstosse bleibende Bewegungs- 

 komponente ist, so besteht also die Bedingung 



2kM a 2 2kM 



r r 2 r 



Aus ihr folgt 



p" < -ö. 

 r 2 



