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Setzt man für a und ß ihre Werte c b und c 2 , so erhält man r < b. 

 Die Hyperbel schneidet die x- Achse im Punkte — x = — ^. Da 



wir annehmen, dass der Zusammenstoss in der x-Achse erfolge, so 



b 2 

 geht die Bedingung über in p < 2 b, oder da p = — ist, in b < 2 a. 



a 



Hieraus folgt e < yg~ und q < a (y^ö - — l)- Ferner ist x < 2 a 



dr 



und im Augenblick des Zasammenstosses -7- = c. Setzt man c = 



QX 



18 km/sec, so findet man, in Erdweiten ausgedrückt, q < 3,4; x 

 < 5,6. — Erst in grösserer als der Entfernung 2a von der 

 Sonne ist hiernach die resultierende Bewegungskomponente 

 gross genug, die Teilchen gänzlich aus der Anziehungs- 

 sphäre der Sonne zu entfernen. Es lässt sich - jedoch keine 

 scharfe Grenze zwischen den forteilenden und denjenigen Teilchen 

 ziehen, welche wieder zur Rückkehr gezwungen werden. Da näm- 

 lich die aus geringerer Entfernung aufsteigenden Teilchen auf ihrem 

 Wege in das Gebiet anderer, mit grösserer' Geschwindigkeit auf- 

 steigender Teilchen hineingeraten, so müssen sie diese in ihrer Be- 

 wegung aufhalten. Dabei findet ein gegenseitiger Ausgleich der 

 Geschwindigkeiten statt, und die Folge ist, dass die aus grösserer 

 Sonnennähe kommenden Teilchen weiter, die aus grösserer Ent- 

 fernung stammenden weniger weit geführt werden, als die Rechnung 

 angibt. Allein die resultierende Bewegung wird noch wieder durch 

 den Widerstand der bereits zur Sonne zurücksinkenden Teilchen 

 beeinflusst. Es ist nun nicht unwahrscheinlich, dass aus dem Kampfe 

 der aufsteigenden und herabsinkenden Massen allmählich ein 

 stationärer Zustand hervorgehe, bei welchem im Innern eines bei 

 der Sonne beginnenden und weit über die Entfernung 2 a hinaus- 

 reichenden zylinderförmigen Raumes die verdichteten Nebelmassen 

 nach der Sonne sinken, während sie um ihn herum im Aufsteigen 

 begriffen sind, und, an seiner äusseren Wand sich hinaufschiebend, 

 in sein Inneres eintreten, sobald ihre aufsteigende Geschwindigkeit 

 geworden ist. Dann bildet sich also im Rücken der Sonne ein 

 Schweif verdichteter Nebelmaterie aus, der sich in grösserer 

 Entfernung von der Sonne allmählich verliert. 



Nach allem Gesagten stellt die feine Materie ein wider- 

 stehendes Mittel dar, welches der Sonne auf der Seite der posi- 

 tiven x in ungefähr parallelen Bahnen entgegeneilt; seine Dichte 

 bleibt dabei überall ungefähr dieselbe, doch nimmt sie nach der 

 Sonne hin etwas zu. Auf der Seite der negativen x schiebt sich 

 die Materie in der x-Achse zusammen und bildet hier einen 

 dichteren Schweif. Ihre Bewegungsrichtung ist vor dem Zu- 

 sammentreffen auch nicht mehr der x-Achse näherungsweise parallel, 

 sondern mehr oder weniger gegen sie geneigt. In der Sonnennähe 

 beträgt die Neigung fast 90°, in der Entfernung 2 a ist sie noch 

 grösser als 52°, und erst von der Entfernung 50 a an wird sie so 

 klein [<10°], dass man ohne grossen Fehler annehmen kann, die 



