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Radiusvektors fällt, die zweite senkrecht darauf steht. Die 

 Komponente R soll positiv gerechnet werden, wenn sie von der 

 Sonne fortgerichtet, S, wenn sie mit der Bewegung des Kometen 

 gleichgerichtet ist. Dann lauten die Störungsgleichungen für die 

 Elemente a, s und w der hyperbolischen Bahn des Kometen 



da 2 a 2 /' . p\ 



-r- = I s sin <p R + ö — , (et) 



dt a \ r/ 



d£_ 



dt 



dw 

 dT 



p sin 



R + 



r p2 



+ r(£2-l) 



_ _ p cos y (p + r) sin ? 



:, (ß) 1 1 



(t) 



Mit Hülfe dieser Werte erhält man aus der Gleichung 



a2 = kMa(e 2 - 1) . 

 ferner 



£ = Sr - « >; 



Wirkt auch senkrecht auf der Bahnebene eine Wider- 

 standskomponente 0, so bleiben die Ausdrücke für -r-, -t-, -rr un- 

 r dt dt dt 



verändert, dem für -=- angegebenen Werte muss aber, wenn w vom 



dt 



■aufsteigenden Knoten an gerechnet wird, ein von abhängender 

 Ausdruck hinzugefügt werden. Da nach unserer Annahme die 

 Kometenmasse im Nebel ursprünglich keine eigene Bewegung besitzt, 

 so ist jedoch die orthogonale Widerstandskomponente gleich Null; alle 

 Bahnebenen enthalten die x-Achse, und die Asymptoten der abstei- 

 genden Hyperbeläste sind der x-Achse parallel. Durch sekundäre 

 Störungen, von denen später die Rede sein wird, werden die Bahn- 

 ebenen allerdings aus ihrer ursprünglichen Lage hinausgedrängt, und 

 es tritt dann auch eine orthogonale Widerstandskomponente in Wirk- 

 samkeit. Vorläufig sehen wir aber von ihr ab und betrachten allein 

 die Störungen, welche die Bahnen innerhalb der Bahnebenen er- 

 leiden. 



Die Bewegungsrichtung des Kometen bilde mit derjenigen der 

 feinen Materie den Winkel 'j>; er soll von der Bewegungsrichtung der 

 feinen Materie an im Sinne der Bewegungsrichtung des Kometen 

 gerechnet werden. Bedeutet c y . die Geschwindigkeit des Kometen 

 in seiner hyperbolischen Bahn, c^ die Geschwindigkeit der feinen 

 Materie, so durcheüt der Komet die Nebelmaterie mit der Geschwin- 

 digkeit 



C = ]/c x 2 + Cjx 2 — 2 C x CjxCOStj;. 



Die in die Richtung des Radiusvektors fallende Komponente von C 

 ist, wenn! -j- ) die Geschwindigkeitskomponente der Nebelmaterie 

 in der Richtung des Radiusvektors bezeichnet, 



