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nur eine einzige an dem gescUossenen Ende. Alle waren an der 

 Kugel mit einer Marke versehen, welche den Wasserstand be- 

 stimmte ; ist die Kugel hinreichend weit, so ändert sich die Ent- 

 fernung bis zur nächsten Erweiterung der Röhre oder der 

 Oeffnung durch den einzelnen Versuch nur wenig und es braucht 

 erst nach längerer Zeit frisches Wasser nachgefüllt zu werden. 



Bei einer derartigen Anordnung der Versuche ergaben sich 

 für die Verdampfung des Wassers nach Massgabe der Temperatur 

 so konstante Werte, wie ich sie nach der Schwierigkeit anderer 

 Diffusionsversuche nicht annähernd erwartete. Die Diffusions- 

 konstante erweist sich dabei mit der Temperatur stark veränder- 

 lich und wurde nach Maxwell dem Quadrate der absoluten 

 Temperatur proportional gesetzt, so dass der als für eine be- 

 stimmte Temperatur konstant erkannte Gewichtsverlust des Wassers 

 sich allgemeim für alle Temperaturen berechnen liess. Nach der 

 Formel 



_ sT^pi 



findet man demnach aus dem Wasserverlust p und pi wie den 

 Quadraten der absoluten Temperatur für die Temperatur Ti die 

 Spannung 5i, wenn sie für T durch 5 ausgedrückt wird. Aus der 

 Spannung ergiebt sich dann die durchschnittliche Temperatur 

 während der Dauer des Versuchs. Sie ist nach diesem 

 Verfahren durch die in der ganzen Zeit geleistete 

 Arbeit der Wärme bestimmt und erfährt nur nach 

 dem Durchschnitt des B arometerst andes noch eine 

 geringe Korrektur. 



Hat man für irgend eine Durchschnittstemperatur bei einer 

 bestimmten Kugelröhre den Wasserverlust festgestellt, so kann 

 man mittels der Formel 



sipTl 



leicht für jede andere Temperatur den entsprechenden Verlust be- 

 rechnen. Die auf solche Weise gefundenen Resultate lassen sich 

 auf Vsrsuchsröhren von anderen Dimensionen durch einfache Pro- 

 portionalität übertragen, und es sind deshalb nachstehend nur die 

 für die später beschriebene Versuchsröhre No. 8 in je 24 Stunden 

 geltenden Wasserverluste angegeben. 



0«^ 3.42 mg 10° 7.33 mg 20° 14.89 mg 30° 28.90 mg 

 1° 3.70 ^ 110 7.88 „ 210 15 95 ^^ 310 30.82 „ 

 2'> 4.00 „ 12° 8.47 „ 22° 17.07 „ 32^ 32.86 „ 



30 4.33 

 40 4.68 

 50 5.05 

 6° 5.44 

 70 5.85 



8. 6.30 



9. 6.80 



13^ 9.10 „ 230 18.27 „ 330 34.93 



140 9.79 „ 240 19.53 „ 340 37.21 



150 10.52 „ 250 20.86 „ 350 39.60 



16° 11.29 „ 26^ 22.32 „ 36^ 42.10 



170 12.12 „ 270 23.81 „ 370 44.75 



18« 12.97 „ 28° 25.40 „ 38^ 37.56 



190 13.92 „ 290 27.10 „ 390 50.55 



