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Bulletin de l'Académie Imperiale 
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kritischen Temperatur bis zur Gewissheit wáre aber 
auf diesem Wege schwerlich zu gelangen. 
Es muss die Frage anders gestellt werden. 
Giebt es in Wirklichkeit eine Temperatur, bei wel- 
cher, unabhängig vom Drucke, die Flüssigkeit immer 
verdampft, so muss die Cohásion der Flüssigkeitsmo- 
leküle — bei dieser Temperatur — der Cohäsion der 
(relativ freien) Dampfmoleküle gleich werden. Da aber 
das Maass der Differenz dieser zwei Arten der Cohä- 
“sion durch die innere latente Wärme gegeben wird, so 
muss — wenn unter o die innere latente Wärme ver- 
standen wird — Gleichung (1) 
geo (1). 
die Bedingung darstellen, welcher die kritische Tem- 
| peratur genügt. 
Auf Grund der von Regnault gegebenen Versuchs- 
resultate, wurden für 4 Flüssigkeiten Gleichungen von 
der Form (1) gebildet, und da die aus diesen Glei- 
chungen bestimmten kritischen Temperaturen mit 
denjenigen, welche der Versuch gab vollständig über- 
einstimmten, so wird wohl das Factum von der Exi- 
stenz der kritischen Temperatur als bewiesen zu be- 
trachten sein‘). 
Anders steht es mit der Frage um die das genannte 
Factum bedingenden Ursachen. 
Bei Besprechung des Übergangs einer Flüssigkeit 
in gesättigten Dampf und des letztern in überhitzten, 
wird das Volumen des Körpers — gewöhnlich—als Funk- 
tion der Temperatur betrachtet, wobei man zwei Cur- 
. ven erhült, durch welche die 3 verschiedenen Zustünde 
des Körpers — in bestimmte Flächenräume gefasst — 
begrenzt werden. Die eine dieser Curven, welche wir 
Flüssigkeitseurve nennen wollen, drückt das Gesetz 
der Abhängigkeit des Volumens der Flüssigkeit von 
der Temperatur aus (bei der Bedingung: die Füssig- 
keit stehe immer unter dem Drucke der eigenen 
Dümpfe), die andere, welche Dampfcurve heissen móge, 
das Gesetz der Abhängigkeit des Volumens der gesät- 
tigten Dämpfe von der Temperatur. 
Wird ein Körper bis zu seiner kritischen Tempera- 
tur erwärmt, so geht derselbe aus dem flüssigen in 
den dampfförmigen Zustand über; bei dieser Tempera- 
tur?) kann man mit gleichem Rechte ihn für flüssig 
4) M. Avenarius. Pogg. Ann. Bd. CLI p. 308. 
5) C. Neumann. Mechanische Theorie der Wárme. 1875. p. 139. 
oder dampffórmig halten; die oben génannten Curven 
müssen folglich bei dieser Temperatur sich kreuzen. 
Mit anderen Worten: die Handbücher der mecha- 
nischen Wärmetheorie, so wie diejenigen der Experi- 
mentalphysik, bedingen die kritische Temperatur ei- 
nes Kórpers durch die Gleichheit der Dichtigkeit des- 
selben im flüssigen und dampffórmigen Zustande. 
Die Annahme dieser Gleichheit erklärt das Factum ` 
der vollstindigen Verflüchtigung einer Flüssigkeit. Ist 
aber diese Annahme nothwendig? widerspricht sie nicht 
vielleicht der Erfahrung? 
Eine unmittelbare Folge dieser Annahme wird eine 
andere: eine Flüssigkeit, welche bei der kritischen 
Temperatur verdampft, leistet keine äussere Arbeit, . 
woher denn auch die ganze — sogenannte — latente 
Wärme gleich O sein muss. : 
Setzt man aber in Wirklichkeit die für die 4 oben 
genannten Flüssigkeiten gefundenen Ausdrücke von 
äusserer Arbeit und latenter Arbeit gleich 0, so er- 
hált man Gleichungen, welche nicht die kritischen Tem- 
peraturen ergeben, die so übereinstimmend aus den 
für innere latente Würme gegebenen Ausdrücken und 
dem unmittelbaren Versuche gefunden wurden. 
Freilich sind diese Gleichungen aus empirischen 
Formeln gebildet, woher denn das Ausbleiben der zu 
erwartenden Übereinstimmung noch keinen strengen 
Beweis für die Ungültigkeit der zu besprechenden An- 
nahme liefert; ein starker Zweifel an ihrer Richtigkeit 
wird aber gewiss erregt. | 
Die Auffindung von möglichen Bedingungen, wel- 
che das Erklären des Factums erleichtere, kann nicht 
zur Lösung führen; dieselbe muss von nothwendigen ` 
Bedingungen ausgehen. 
Wie oben gezeigt, führt die kritische Temperatur 
die Gleichung (1) nothwendig nach sich. Wir wenden 
uns daher zu dieser Gleichung. 7 
Bezeichnen wir durch .4 das Wärmeäquivalent der 
Arbeitseinheit, durch w die Differenz der specifi- 
schen Volumina von Flüssigkeit und Dampf, durch T 
die absolute Temperatur und durch p die dieser Tem- 
peratur entsprechende Dampfspannung, so besteht be- 
kanntlich die Gleichung‘) E 
em)... (2) 
6) G. Zenner. Mechanische Wärmetheorie. 1866. p. 275. 
