des Sciences de Saint- Pétersbourg. 
Unter Berücksichtigung der Gleichung (1) erhalten 
wir also für die kritische Temperatur 
Apu (7 5b, au 1) 07. ¿30 TM (3) 
Diese Gleichung zerfállt aber in zwei andere: 
und 
Und wird einer der Gleichungen (4) oder (5) genügt, 
so wird auch die für die kritische Temperatur noth- 
wendige Bedingung (3) oder (1) erfüllt. 
Gleichung (4) spricht die bis jetzt allein in Rück- 
sicht genommene Bedingung von der Gleichheit der 
specifischen Volumina von Flüssigkeit und Dampf aus. 
Bei den hier vorliegenden Untersuchungen stellte 
ich mir die Aufgabe: durch experimentelle Bestim- 
mungen der oben genannten Grenzeurven die Frage 
zu lósen, ob diese Curven sich kreuzen oder nicht, und 
demnach zu entscheiden, welche von den zwei Glei- 
chungen (4) oder (5) die kritische Temperatur bedinge. 
Denken wir uns einen hermetisch geschlossenen 
Raum v, welcher nach Belieben vergróssert und ver- 
kleinert werden kann und in diesem Raume die Ge- 
wichtseinheit das zu untersuchenden Körpers (Flüs- 
sigkeit und Dampf) enthalten. Steht es in unserer 
Macht, die Temperatur t des Körpers, nach Belieben, 
zu ändern und. besitzen wir die Mittel — für jeden 
Moment — diese Temperatur und das ihr entsprechende 
Volumen des Kórpers zu bestimmen, so ist auch die 
Lósung unserer Frage ermóglicht. 
Befindet sich unser Kórper in dem Zustande, wel- 
chem ein Punkt zwischen den zwei Grenzcurven ent- 
spricht, so haben wir— bei der dem Kórper eigenen 
Temperatur 4 (Ordinate) — den Raum v (Abscisse) 
von Flüssigkeit und Dampf gefüllt. 
Náhert sich unser Punkt der Flüssigkeitscurve, so 
geht ein Theil des Dampfes in Flüssigkeit über und 
im Moment der Überschreitung der Flüssigkeitscurve 
erfüllt sich der ganze Raum v mit Flüssigkeit. Über- 
schreitet man die Curve in entgegengesetzter Richtung, 
so sieht man die Flüssigkeit im Raume v sinken und 
derselbe erfüllt sich mehr und mehr mit Dampf; im 
Moment der Überschreitung der Dampfeurve ist die 
Flüssigkeit vollstándig verdampft. Überschreitet man 
diese Curve in entgegengesetzter Richtung, so ent- 
spricht dem Momente dieser Überschreitung die erste 
Condensation des Dampfes, der untere Theil des Rau- 
mes v füllt sich mit Flüssigkeit, welche mit der Ent- 
fernung von der Dampfcurve zunimmt. 
Mehr oder weniger rasches Sieden der Flüssigkeit 
oder Condensation des Dampfes kann dabei eine Trü- 
bung veranlassen. So lange man es aber mit Flüssig- 
keit und Dampf im gewóhnlichen Sinne des Wortes 
(d. h. unter der kritischen Temperatur) zu thun hat, 
kann die Erscheinung beim Übergange der Grenzcur- 
ven sich nicht anders als eben beschrieben gestalten. 
Für den Versuch ist es zweckmässig, einen der Fac- 
toren v oder t constant zu halten und durch Ánde- 
rung des anderen die Curve zu überschreiten. Zuver- 
lässige Resultate können jedoch nur bei der Constanz 
von ¢ erhalten werden, da, bei den relativ hohen 
Temperaturen, mit welchem man es hier zu thun hat, 
Schwankungen derselben grosse Unterschiede in der 
Temperatur der Flüssigkeit und den Angaben des 
diese Temperatur bestimmenden Thermometers nach 
sich ziehen kónnen. 
Der Druck, unter welchem eine Flüssigkeit bei die- 
sen Versuchen steht, ist im allgemeinen sehr gross, 
woher Maassregeln getroffen werden mussten: 1) da- 
mit der Theil des Apparats, welcher die Veründerun- 
gen des Volumens v bewirkte, immer luftdicht hielte 
(was mit Schrauben und Muttern wohl schwerlich zu 
erreichen würe), 2) damit beim Springen der die Flüs- 
sigkeit enthaltenden Róhre keine Gefahr dem Experi- 
mentator drohte. 
Es gelang, diesen Forderungen durch folgende Con- 
struction des Apparates zu genügen: derselbe bestand 
aus einer, an beiden Enden zugelótheten, dickwandi- 
gen Glasróhre, welcher die in der Zeichnung darge- 
stellte Form gegeben wurde. ! 
