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Noch möchte ich ein interessantes Beispiel erwähnen 
eines kaum geahnfen Zusammenhanges sehr verschiedener 
Erscheinungen mit den eben betrachteten Molecularkräften. 
In einer schon im Jahr 1845 erschienenen Abhand- 
lung !) zeigte Hr. Holtzmann, dass wenn man die Arbeit, 
welche der Wärme der Wasserdämpfe äquivalent ist, (die 
latente Wärme) vergleicht mit der Arbeit, welche bei der 
Dampfbildung in der That geleistet wird (d. h. mit der 
Spannkraft der Dämpfe), dass dann ein Rest von Arbeit 
oder lebendiger Kraft übrig bleibt, weiche bei diesem Ue- 
bergange aus dem tropfbarflüssigen in den gasförmigen Zu- 
stand verloren geht, und die also zur Ueberwindung eines 
besondern Widerstandes verwendet werden muss; als solchen 
hat Hr. Holtzmann schon damals die Cohäsion der Flüssigkeit 
bezeichnet und gezeigt, dass wenn man die bei dem Ueber- 
gange aus dem einen Aggregatzustande in den andern ver- 
lorne Wärme als Maass dieser Cohäsion betrachtet, folgende 
Formel erhalten wird, welche die Abnahme der Cohäsion 
mit der Temperaturzunahme ausdrückt: 
607 —1,139%.t. 
Hr. Holtzmann hat nun seit der Bekanntmachung mei- 
ner direkten Untersuchungen der Cohäsion des Wassers bei 
verschiedenen Temperaturen seine Formel auf die meinige 
15,33215 
607 
er erhielt 15,33215—0,028779t während ich fand 
15,33215—0,028649.t. 
Diese Uebereinstimmung der beiden Coäfficienten ist 
grösser als man erwarten dürfie, wenn man: die Verschie- 
reducirt ?) indem er sie mit multiplicirte, wodurch 
1) Ueber die Wärme und Elasticität der Gase und Dämpfe. 
Mannheim 1849. 
2) Poggendorfi’s Annalen, LXXT. 1847. p. 463. 
