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mit der gleichen Normalilache ziehen kann. Man kann 

 daher den Werth des obigen Ausdruckes der Grösse 



Tl — - db 1 gleich setzen. Ausserdem lässt sich derselbe auf 



db* ° 



folgende Weise auf theils gegebene, theils durch Rech- 

 nung bestimmbare Grössen zurückführen. Die Differenz 

 ef — eifi ist nämlich nichts anderes als die Verände- 

 rung, welche die Höhe eines Elemenlarkanales bei seinem 

 Uebergange aus einer Nörmalfläche in eine andere , un- 

 mittelbar auf diese folgende, erleidet, und kann mithin 

 durch d . db 1 ausgedrückt werden. Da ferners b 1 als 

 Funktion der Krümmungshalbmesser r u. R der beiden 

 aussersten Elementarkanäle aai und hhi des Flüssigkeits- 

 strahles angesehen werden kann , diese Krümmungshalb- 

 messer aber für die Punkte a u. h einen andern Werth 

 besitzen als für die Punkte ai u. h 1? so kann, zur Ver- 

 meidung aller Zweideutigkeit, jenem Ausdrucke noch 



bestimmter die Gestalt — * ■■•- d(Rr) gegeben werden , 



d(Rr) 



während er in jener allgemeinen Form auch den Unter- 

 schied der beiden Grössen e^fi u. figi anstatt des Unter- 

 schiedes von ef und eifj bedeuten könnte. Man hat da- 

 her nun: 



ef j_ e,f, = T A^rf **" 



wo das — Zeichen für Elemenlarkanäle gilt, die nach 

 der Richtung ihrer Bewegung konvergiren ; das + Zei- 

 chen für solche , die nach dieser Richtung divergiren. 

 Ferners ist zufolge GL I : 



ffi = dl« - dl ~ 



v 1 



daher nun : 



