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 dbi 



d(Rr) 



T d(Rr) = ^dbi 



v db 1 



«" ur 



Um den Winkel qo 1 oder den Winkel qp zu erhal- 

 ten , den die an die beiden äussersten Elemenlarkanäle 

 aai und hhi gezogenen Tangenten miteinander bilden, 

 muss diese Gleichung einerseits zwischen den Grenzen 

 o u. b 1 oder o u. b , und andrerseits zwischen den Gren- 

 zen o und <p* oder o und <p integrirt werden. Bedenkt 

 man, dass dl von b 1 und b ganz unabhängig ist, so hat 

 man daher: 



i -r- d ( Rr 

 <p f = T 



d.db' d . db* 



) P b 1 d(Rr ) _ d(Rr) nb d ( Rr) 



dl 



v v 



Durch diese Gleichungen wird der Winkel qpi oder 

 cp als die Summe aller unendlich kleinen Winkel dar- 

 gestellt, unter welchen alle einzelnen Elementarkanäle, 

 an der Stelle wo sie durch eine gegebene Normalflache 

 gehen , konvergiren. Der letzte dieser Winkel lässl sich 

 aber auch noch als das Ergebniss einer andern Opera- 

 tion auffassen. 



Betrachtet mau nämlich einen Flüssigkeitsstrahl (Fig. 

 2) an der Stelle an, wo seine Normalfläche noch eine 

 Ebene ist, so sind die beiden durch die Punkte a u. n 

 an die äussersten Elementarkanäle gezogenen Tangenten 

 miteinander parallel, und der Winkel cp ist mithin für 

 diese Stelle des Strahles gleich Null. Jede folgende Nor- 

 malfläche auf dem gekrümmten Theile des Strahles wird 

 aber eine grössere Krümmung erhalten, und daher wird 

 der Winkel cp, den die an die äussersten Elementarka- 

 näle durch aj u. n^ , ao u. 112, a„ u. n n gezogenen 



