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Tangenten mit einander bilden, bis zu einer gewissen 

 Grenze mehr und mehr zunehmen, je mehr sich die 

 Punkte a n u. n n von a u. n entfernen. Der Winkel <p 

 kann also auch als die Summe aller unendlich kleinen 

 Winkel angesehen werden, um welche die gegenseitige 

 Neigung der äussersten Elementarkanäle, beim Ueber- 

 gange von einer Normalfläche zu der unmittelbar darauf 

 folgenden, zunimmt. Sind nun h p u. hi p , sowie aq u. 

 aiq die Krümmungshalbmesser R u. r der Stücke hhi 

 und aaj der äussersten Elementarkanäle, so nimmt die 

 gegenseitige Neigung dieser letztern bei ihrem Ueber- 

 gange von h nach hi und von a nach ai offenbar um 

 da — d/3 oder um dß — da (Fig. 1) zu, je nachdem 

 von a u. h an die Linien aai u. hhi konvergiren oder 

 divergiren. Daher hat man nun: 



dcp.d(Rr) ,, j-. 



V) = * (dß - d(5) 



wo das + oder — Zeichen genommen werden muss, je 

 nachdem der Flüssigkeitsstrahl von da an, wo er gerad- 

 linig ist, konvergirt oder divergirt. Bezeichnet man aai, 

 wie oben, mit dl, und hhi mit dL, so ist: 



A dL AR dI 



d« = jr, dß = — 



Bezeichnet man endlich noch die Geschwindigkeit 

 des Elementarkanales hhi mit V, während die des Ele- 

 mentarkanales aai > wie oben , mit v bezeichnet wird , 

 so hat man zufolge Gl. 1: 



-rr- = — oder dL = dl.-^, und daher nun: 



dl V V 



(6) 



d^.d(Rr) 



= *<-t -r) 



d(Rr) 



Aus den Gleichungen 5 und 6 erhält man nun so- 

 gleich : 



