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so erhält man durch Integrirung der Differenzialgleichung 

 für dl zwischen den Grenzen I2 u. Ii einerseits, und den 

 Grenzen R2 u. Ri , r2 u. r t anderseits: 



R=Ri, r = n ( j.d b i 



b 



:io) 



&*>™W I 



dL 



= dl 



V 





R = 



Ri, r = 



= n 



d . db> 





d(Rr)v 

 cpV 



- r 



d(Rr) 



V 



R — R 2l r = r 2 



worin für cp der aus Gl. 7 sich ergebende Werth zu 

 setzen ist. Zur Bestimmung der Länge des untersten 

 Elementarkanales hat man: 



mithin : 



(11) . L t - L 2 = + 



R = R 2 , V = T2 



Das — Zeichen gilt in den beiden Gleichungen 10 

 und 11 für Flüssigkeitsstrahlen, welche von der gerad- 

 linigen Stelle an konvergiren, das + Zeichen für solche, 

 welche divergiren. 



Durch diese Gleichungen kann nun die Länge der- 

 jenigen Stücke des obersten und untersten Elementar- 

 kanales bestimmt werden , welche zwischen den Punkten 

 liegen, bei welchen ihre Krümmungshalbmesser gleich 

 ri u. rjj', Ri u. R2 sind. Durch die Gleichungen 7 bis 

 11 kann mithin sowohl die Bewegung als die Gestalt 

 einer flüssigen Masse bestimmt werden. Diese Bestim- 

 mung kann jedoch in den meisten Fällen nur annähe- 

 rungsweise erreicht werden , weil die zu integrirenden 

 Ausdrücke fast stets sehr zusammengesetzt sind. Nur 

 in wenigen, sehr einfachen Fällen ist es möglich, zu 

 einer vollständigen Auflösung zu gelangen. 



