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Mittelst dieser Gleichung lässt sich, wie man sieht, die 

 Geschwindigkeit berechnen , welche an irgend einer Stelle 

 der Normalfläche aa' herrscht, wenn man nur die Ge- 

 schwindigkeit v, und den Krümmungshalbmesser R des 

 untersten Elementarkanales , sowie die Länge b oder das 



Verhallniss -g- kennt. Für den obersten Elementarkanal 

 xl 



v b 

 ergibt sich: login — = — . oder; 



_b_ 



v = '■■:, e 2R 

 Da man nun durch diese Gleiekingeia dar, Verhält- 

 niss der Geschwindigkeit v'. die an kgend eioek Seile 

 von a'a vorkömmt, zur Ge&Gfewlii;digkei| v, hei a, mä 

 mithin zu derselben Geschwindigkeit v, : ve'che in &iüea 

 Punkten der Normalfläche a,a/ vorhanden ist, t; t näLe. es er- 

 weise kennt , die Querschnitte der ElementarkaEiäie in 

 a' und a/ a, sich aber zu einander umgekehrt v ;: dies-3 

 Geschwindigkeiten verhalten, so kaiut «an tun j.,ugL da .; 

 Verhältniss bestimmen, in welchem diese QuerKchaitKs 

 a'a und a/ a, oder b und b, zu einander sieben..- Ein 

 angenähertes Resultat dieser Bestimmung ißt-: 



i 11 / b \2 / h \3 /b\4 



b = b, j 1 - i ~ + 0,04444 (iL) - 0,00212 (iL) - 0,00314 (£) 



+ o,oooo 2 (A) 5 _ }. 



Diese Reihe konvergirt auch dann noch, wenn der Werth 



von — in die Nähe von 3 kömmt. 

 ix 



Zur vollständigen Kenntniss der Gestalt der beweg- 

 ten Flüssigkeilsmasse ist aber namentlich noch die Kennt- 

 niss des Winkels <p nöthig , welchen die an den unter- 

 sten Elementarkanal durch irgend einen Punkt a gezo- 

 gene Tangente mit einer Horizontalen bildet. Um diesen 



