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Zugleich sieht man auch, dass die Linie schon in einer 

 kleinen Entfernung von a 2 der Horizontalen a,0 sehr 

 nahe kömmt, obschon sie dieselbe erst in unendlicher 

 Entfernung genau erreicht; denn setzt man in den Glei- 

 chungen für x — x, und T «■■ = 2,1 und — = 0,01, 



so erhalt man: x — x, = 2,73 b, und y = 0,003 b,. 

 Wenn man also von 32 aus nur um etwas mehr als das 

 2V2 fache der Tiefe, die der Kanal beim Anfange der 

 Aufstauung hat , aufwärts geht , so findet man den un- 

 tersten Elementarkanal so nahe bei der Horizontalen a,0, 

 dass er von derselben kaum mehr zu unterscheiden ist, 

 wenn der Kanal nicht aussergewöhnlich grosse Dimen- 

 sionen hat. Ueber dem S J unkte 82 lässt sich die Linie 

 nicht mit Genauigkeit weiter verfolgen, theils weil für 

 diese Gegend die oben angegebenen Reihen nicht mehr 

 konvergiren, theils weil die Bedingungen nicht mehr er- 

 füllt sind, unter denen sie allein richtige Ergebnisse lie- 

 fern. Die zwischen a2 und a^ gelegene Stelle wird nach- 

 her besonders besprochen werden. Dagegen muss hier 

 noch darauf aufmerksam gemacht werden, dass die Coor- 

 dinaten der Linie a,a2 mit b, proportional sind, und dass 

 mithin die Linie in tiefen Kanälen die gleiche Gestalt 

 wie in weniger tiefen, nicht aber die gleiche Grösse hat, 

 sondern dass ihre Dimensionen proportional mit dieser 

 Tiefe sind. Alle Linien dieser Art in allen Kanälen sind 

 also einander geometrisch ähnlich. 



Der Zustand der zwischen a,aa2 und a,0 eingeschlos- 

 senen Flüssigkeitsmasse kann nun auch genauer beurtheilt 

 werden. Da diese Masse keinen Theil der Elementarkanäle 

 der ausSlicssenden Flüssigkeitsmenge bildet, so wird sie selbst 

 nicht zum Ausflusse gelangen können, sondern fortwäh- 

 rend in dem bezeichneten Kaume verbleiben. Dessen 



