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keitssäule mit der Hohe a2r. Dieser scheinbare Wider- 

 spruch löst sich bei näherer Betrachtung der obwaltenden 

 Verhältnisse auf die einfachste und befriedigendste Weise 

 auf. In dem zwischen der Ueberfallswand und dem Bo- 

 gen a2a3a + eingeschlossenen Räume ist eine Flüssigkeits- 

 masse enthalten, welche, wie die zwischen a,a2 und a,0 

 befindliche, nicht ausfliesst, sondern nur eine wirbelnde 

 Bewegung hat. Da sich dieser Wirbel ungefähr den ihn 

 umgebenden festen uud flüssigen Theilen anschliesst, so 

 hat er eine längliche Gestalt, und wird namentlich in der 

 Nähe von a2 eine sehr rasche Biegung machen, so dass 

 er an dieser Stelle fast in eine Spitze ausläuft, während 

 er oben und besonders auf den Seiten weniger rasche 

 Krümmungen hat. Eine Folge faievon ist nun aber der 

 Umstand, dass die in diesem spitzen Winkel sich herum- 

 bewegenden Flüssigkeitstheilchen in der Nähe von a2 we- 

 gen des kleinen Krümmungshalbmessers der Kurven , 

 welche sie zu durchlaufen haben, eine viel grössere Zen- 

 trifugalkraft nach Aussen ausüben, als an irgend einer 

 andern Stelle, und dass mithin hier der Druck des Wir- 

 bels nach Aussen grösser ist, als oben und auf den Sei- 

 ten. Durch die genauere Rechnung ergiebt sich nun, 

 dass die Pressung zwischen den einzelnen Flüssigkeits- 

 theilchen des Wirbels , wenn sie in a^ gleich Null oder 

 gleich einem Atmosphärendrucke angenommen wird, im 

 Mittelpunkte etwas kleiner als dieser ist, bei a2 aber al- 

 lerdings zu der Grösse des Gewichtes einer Flüssigkeits- 

 säule a2r, oder der Summe dieses Gewichtes und des 

 atmosphärischen Luftdruckes ansteigt. Damit steht ferner 

 in notwendigem Zusammenhange , dass die Geschwin- 

 digkeit des Wirbels bei a2 kleiner sein muss , als an 

 irgend einer andern Stelle. Diese Geschwindigkeit wird 

 nun aber nahezu gleich der des Elementarkanales 828384, 



