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also in a2 etwa gleich v,, in a 4 gleich v 4 , und mithin 

 dort wirklich viel kleiner als hier sein. Es lässt sich 

 auch der Mittelpunkt des Wirbels mit einiger Annähe- 

 rung an die Wahrheit bestimmen, und es zeigt sich, 

 dass derselbe viel näher bei 84 als bei ^ liegt. Man 

 sieht hiermit, dass die Veränderung, welche die zwischen 

 den Flüssigkeitstheilchen herrschende Pressung bei ihrem 

 Uebergange von ay nach a> t erleidet, nur durch die wir- 

 belnde Bewegung der kleinen Flüssigkeitsmasse a2»3a3 

 möglich wird, eine Bewegung, welche aber auch durch 

 die Reibung an den ausfliessenden Flüssigkeitstheilchen 

 nothwendig entstehen, und während der ganzen Zeit des 

 Ausflusses immerwährend erhalten werden muss. 



3. Bewegung der Flüssigkeit über die Ueberfallskante. 



Es bleibt nun noch übrig, die Bewegung und Ge- 

 stalt des Flüssigkeitsstrahles bei seinem Uebertritte über 

 die Ueberfallskante zu bestimmen. Da zu den Grössen, 

 welche zu diesem Zwecke näher untersucht werden müs- 

 sen, namentlich auch die in jeder Zeiteinheit ausfliessende 

 Flüssigkeilsmenge gehört , so wäre es wünschbar , diesen 

 Theil der vorliegenden Betrachlungen mit besonders gros- 

 ser Genauigkeit und Sorgfalt anstellen zu können. Die 

 Bestimmung der Flüssigkeitsmenge selbst kann nun zwar 

 mit einem ziemlich hohen Grade von Genauigkeit ausge- 

 führt werden; dagegen ist es nicht möglich, einige an- 

 dere hier in Betracht kommende Grössen, namentlich die 

 Richtung des Flüssigkeitsstrahles unmittelbar über der 

 Ueberfallskante, mit einiger Zuverlässigkeit anzugeben. 

 Ich muss mich daher einstweilen begnügen , im Folgenden 

 ausser der Flüssigkeitsmenge noch die Dicke und Krüm- 

 mung des Flüssigkeitsstrahles in der Nähe der Ueberfalls- 



